Ohm yasasını amnezik elementin karmaşık formunda yazalım.
DERS 7 LANTZUG'UN MİRASININ ANALİZİ
ALICILARLA BAĞLANTILI
Ders planı
4. Gerilim rezonansı
1. Lanczygian değişken tıngırdatının temel yasaları
İÇİNDE Alternatif akışın lantzuglarında, Ohm yasası tüm anlamı kazanır, Kirchhoff yasaları bir ilişkinin aşamalarını ele aldığından daha az karmaşık ve daha az karmaşıktır.
Kirchhoff'un birinci yasası.
Düğümlerdeki tıngırdamaların mittev değerlerinin cebirsel toplamı:
∑ ben k = 0,
k= 1
veya bir düğümdeki dizelerin karmaşık değerlerinin cebirsel toplamı sıfıra eşittir:
∑ ben k = 0,
∑ ben k = 0 . Başka bir Kirchhoff yasası.
Devrenin girişlerindeki anahtar voltajı değerlerinin cebirsel toplamı, bu devrede çalışan EPC'nin anahtar voltajı değerlerinin önceki cebirsel toplamı ile aynıdır:
Kirchhoff yasalarına göre oluşan alanlara elektrik değirmeninin alanları denir.
1. Lanzug'un değişken tıngırdamasının temel yasaları
Neşterin en son katkı maddesi kombinasyonlarından ikame şeması Şekil 1'de gösterilmektedir.
7.1.
Süreçleri analiz etmek için bunları karmaşık biçimdeki başka bir Kirchhoff yasasıyla karşılaştırıyoruz:
U = UR + UL + UC.
Gerilim değerlerini Ohm kanununa göre değiştirelim:
U = R I + j XL I - j XC I = [R + j (XL - XC)] I = Z I,
de Z - Lanzug'un karmaşık işleyişi.
Açıkça Z = R+ j(XL − XC ) = R+ j X, de R -
aktif destek
, X - Reaktif çalışma.
Ohm yasasının Lanczyug için en son bileşen kombinasyonuyla karmaşık formu:
U=Z I.
Reaktif opir X pozitif veya negatif olabilir.
Reaktif destek X > 0, eğer XL > X C ise.< 0 , еслиX L < X C . Тогда цепь имеет емкостный характер.
U tsomu vipadku lantsyug
Doğası gereği endüktif olabilir. Jet Operası X 2. Pobudov vektör diyagramları
Sadece önemli olduğu sürece karmaşık alana bağlanmadığınızdan emin olun.
karşılıklı rötuş
U tsomu vipadku lantsyug
vektörler.
Vektör diyagramları Lanzug değerine karşılık gelen miktarın vektöründen başlar.
İncirin trikütanöz OAV görüntülerinin saatlik vektör diyagramları altında Ottrimaniya.
7.3.
kut φ = ψu − ψi – kut zsuwu aşamaları-
daha fazla gerilim var.
Tricutnik OAV, Kirchhoff yasalarının bitmediği basit değerlerle çalışmayı mümkün kılar:
U = UR 2 + (UL - UC ) 2 ,
Ark tg U L − U C ,
U R = Ucos ϕ, UL − UC = Usin ϕ.
UL-UC
O A U R
3. İtmenin trikütanöz destekleri Gerginliğin trikülyonunun tüm taraflarını tıngırdat I'e bölersek, benzer triküler destekleri çıkarırız (Şekil 7.4), burada Z dıştır – Lanzug yorumu,R aktif işlem, X
- Reaktif operasyon | nya, XL = L ω - endüktif destek, X C = |
|||||||||||||||
- Seninle tamamen aynı fikirdeyim | ||||||||||||||||
tifikasyon. | ||||||||||||||||
U-U | ||||||||||||||||
−X C Ohm kanunu tam değer
karşılıklı rötuş
sırayla bağlandığında şöyle görünür:
, X - Reaktif çalışma.
3. Üçlü destekler ve baskılar
Örme desteğin yetkililerinden ilişkiyi kaldırıyoruz: | |||
Z = R2 + X2 = R2 + (XL-XC)2; | |||
ϕ =ark tan rengi
R = Z cosϕ; X = Z sinϕ.
Neşterin desteklerinin birleştiği yerde nerede durulur.
Tam ve karmaşık desteklerin formüllerinin güncellenmesi, karmaşık modülü temel alan bir yapı oluşturmanıza olanak tanır.
Trikütanöz desteklerden kompleks desteğin argümanının kesim olduğu açıktır.
Bu yazılabilir:
Z = R + jX = Z e j ϕ.
Art arda birleştirilen kabul edicilerin herhangi bir sayısı için yenilenen destek
Z = (∑ R) 2 + (∑ XL - ∑ XC ) 2 .
Trikübitülün her tarafındaki çoklu gerilimler struma uygulanır (Şekil 7.5).
Etkinleştiriliyor
P = UR I = R I2 = U Simgeler ϕ
jeneratörden alıcıya tek yönde iletilen enerjiyi karakterize eder.
Dirençli elemanlarla örülmüştür.
U ben = S UL – UC I= Q UR ben = P
Reaktif gerilim Q = U L − U C I = X I 2 = U I sinϕ şunu karakterize eder:
karşılıklı rötuş
sırayla bağlandığında şöyle görünür:
lanset içinde sürekli olarak dolaşan ve etki etmeyen enerjinin bir kısmı
korisna robotları
.
Reaktif elemanlarla bağlanır.
Tam gerilim S = U I = P 2 + Q 2 .
Aktif gerilim watt (W), reaktif - reaktif volt amper (VAR), toplamda - volt amper (VA) cinsinden değişir.
4. Gerilim rezonansı
Bir endüktif bobin ve bir kapasitör karşılıklı olarak karşıttır.
Eğer koku, Lanciusia'daki birinin eylemini tamamen telafi ederse...
Parçalar X L = L ω ve X C = C 1 ω, sonra rezonansta L ω0 = C 1 ω 0.
O zaman LC ω0 2 = 1. Yıldız, devrede voltaj rezonansını elde etmek için titreşir
ω 0= | ||||||||||
Pirinç. 7.1 endüktansı L'yi, kapasiteyi ve frekansı ω değiştirebilirsiniz. | ||||||||||
Döngüsel rezonans frekansı | ||||||||||
Todi frekansı |
||||||||||
f0= | (ω= ω0 ) | Desteğin dışında rezonans ile Z = R 2 + X 2 = R. | Lanzug Mayıs |
|||||||
çok aktif bir karakter. | ||||||||||
X = 0, | XL = XC, | |||||||||
yankılanan | ||||||||||
Z = R2 + X2 = R = Zmin, I = U | ben maks. | |||||||||
Bir vektör diyagramı kullanalım (Şekil 7.6).
U = U R olduğu açıktır,
U L = − U C ,UL = U C , kesim = 0 .
karşılıklı rötuş
4. Gerilim rezonansı
Lanzug'un aktif bir karakteri var.
Gerilim rezonans değerleri:
1. U L U C'deki elektrikli güç cihazlarında kayıpların çoğu meydana gelir,
1. aşırı eforun desteklenmeyen görünümü ile ilişkilidir. 2. Elektrikli ekipmanlarda (radyo ekipmanı, kablosuz telefonlar), otomatik ekipmanlarda, lantzug'u istenen frekansa ayarlamak için voltaj rezonansı geniş çapta ayarlanır. Kendi kendini kontrol etmek için yiyecek
2. Değer verenler için
3. elektriksel büyüklükler
4. Kirchhoff yasaları nasıl uygulanır?
5. Entegre destek modülü nedir?
6. Entegre desteğin argümanı nedir?
7. Aktif, reaktif ve karmaşık destek birbiriyle nasıl ilişkilidir?
8. Devrelerin yeni temeli nasıl belirlenir?
9. Neden burada gerilim ile akıntı arasında yatıyoruz?
10. Gerginlik nasıl azaldı?
11. Aktif eforla karakterize edilen enerji türü nedir?
12. Reaktif gerilim ne tür bir enerji ile karakterize edilir?
Bazı durumlarda aktif, reaktif ve yenilenen bir gerilim vardır. Gerilim rezonansı nasıldır? = Bazı durumlarda aktif, reaktif ve yenilenen bir gerilim vardır. Gerilim rezonansı nasıldır? Gerilim rezonansının önemi nedir? sen ; M Gerilim rezonansı nasıldır? = M Gerilim rezonansı nasıldır? Gerilim rezonansının önemi nedir? e j = sen Gerilim rezonansı nasıldır? BEN = senGerilim rezonansı nasıldır? Gerilim rezonansının önemi nedir? sen Ben
C.U. M e = .
e, M = Bazı durumlarda aktif, reaktif ve yenilenen bir gerilim vardır. / vrakhovayuchi, scho e j = j, -j = olumsuzlandı: M ,
Aktif değerlerin komplekslerine geçelim: vrakhovayuchi, scho e j = j, -j = olumsuzlandı:
M =
X
H 
de
- Karmaşık hayali operasyon.
Telin karmaşık düzlemindeki vektör diyagramı ve emnes elemanının gerilimi Şekil 1'de sunulmaktadır. 1.10. Pirinç. 1.10.
.
1.6. Sinüzoidal struma durumunda doğrusal elektrikli lansetlerin kırılmasının giderilmesi için karmaşık bir yöntem Gördüğünüz gibi biraz çılgınca elektrikli lanset Rütbe sistemini çökerterek ve çözerek Kirchhoff yasalarına göre çalışmak mümkündür. elektrikli lanset=0 yalnızca enerji rezervlerinin endüktif elemanın manyetik alanında depolanmasına ve aktif eleman üzerinde enerjinin dağılmasından dolayı sönmeye atfedilebilir. Böylece, açıldıktan kısa bir süre sonra mızrağın tıngırdaması kaybolur, bu da sık sık verilen kararlarda mızrağın gücünün kaybolduğu anlamına gelir. 0 Bu tıngırdamaya seçilen modun tıngırdaması adı verilir. Şimdi aynı modu analiz edeceğiz. sen) .
Son ize uygulanan voltajın yasaya göre değişmesi kabul edilebilir: u(t)=U Gerilim rezonansı nasıldır? Bu tıngırdamaya seçilen modun tıngırdaması adı verilir. Şimdi aynı modu analiz edeceğiz. ) .
günah(
t+ Daha önce gösterildiği gibi (böl. 1.5), mevcut modun aktif ve endüktif elemanlarında, ayarlanan mod ayrıca sinüzoidal yasaya göre değişir: ben(t)=ben Daha önce gösterildiği gibi (böl. 1.5), mevcut modun aktif ve endüktif elemanlarında, ayarlanan mod ayrıca sinüzoidal yasaya göre değişir::
; 
.
Görev, belirli bir frekansta akışın genliğini ve koçan fazını aramaktır.
Damarların strumasını veya neşterin çizimlerindeki voltajı belirlemek gerekiyorsa, saate sinüzoidal fonksiyonlar eklemek gerekir.
Bu işlem hantal ve emek yoğun hesaplamalarla ilişkilidir. Döngüsel sekmelerin büyüklüğü, frekansı ayarlarken sinüzoidal değerin bir değil iki değerle (genlik ve faz) ölçülmesinden kaynaklanmaktadır. Saatin sinüs fonksiyonlarını karmaşık sayılar olarak temsil ederek daha fazla basitlik elde edilir. Sinüzoidal struma ve voltaj için böyle bir olgunun olasılığı daha önce gösterilmiştir (bölüm 1.4.).:
.
Desteğin modülü ve argümanı, akım değerleri ile akış ve gerilim arasındaki fazlar arasındaki ilişkiyle aynıdır.
Konuşma ve ben parçaları açıklayacağım Sinüzoidal struma ve voltaj için böyle bir olgunun olasılığı daha önce gösterilmiştir (bölüm 1.4.). Aktif ve reaktif destekler olarak adlandırılırlar.
.
Karmaşık desteğe göre ayarlanan değere karmaşık iletkenlik denir:
Її modül değerlerin arkasındaki argüman є dönüş değerleri Z и . 
.
Y'nin sesli ve açık kısımlarına aktif ve reaktif iletkenlik denir. 
.
Aktif ve reaktif destekler ve iletkenler arasındaki bağlantıları kuruyoruz.
zvidsi
Karmaşık desteklerin ve iletkenliklerin tanıtılması, Ohm yasasının sinüzoidal mod için karmaşık biçimde tanıtılması anlamına gelir; bu şu şekilde olur:
Ohm'un sabit akım yasasına ek olarak, burada akımın ve çalışan voltajın değerine ek olarak aralarındaki kesintili fazlar da hesaba katıyoruz.
Şimdi Kirchhoff yasalarını karmaşık biçimde yazalım.
Kirchhoff'un karmaşık formdaki düğümler için birinci yasası şu şekilde yazılmıştır: .
Karmaşık formdaki konturlar için başka bir Kirchhoff yasası şu şekilde yazılmıştır: . 
Karmaşık akışlar ve gerilmeler için Ohm ve Kirchhoff yasalarının karmaşık desteği ve oluşturulmasından sonra, ilk önce Lanzug'un diferansiyel denklem sistemlerini geliştirmeye ve bunları karmaşık zihin ve stres için cebir eşitliklerine dönüştürmeye gerek yoktur. Neşter karmaşık bir şekilde analiz edilirken, neşterin cilt elemanı manüel olarak onun karmaşık desteği ve iletkenliği olarak temsil edilir ve akış ve gerilim, aktif değerlerin ilişkili kompleksleridir. Sonuç olarak, karmaşık bir Lanzug ikame şeması ortaya çıkıyor.
Bu şemada, pasif kutanöz kuşak, kompleks destekli bir bipolar şeklinde görülebilir ve kutanöz aktif solungaç, karmaşık EPC ve iç destekli bir dzherel formunda görülebilir. Bu ikame devresi dirençli bir mızrak gibi görünecek, yalnızca devre üzerindeki konuşma değerlerinin ikamesi akış, voltaj, EPC ve desteğin karmaşık değerleri olacaktır.İle
Miktarların karmaşık doğası, şu anda oluşturulan moddaki sinüzoidal destekler ve gerilimler arasındaki faz değişimi ihtiyacını yansıtmaktadır.
Dirençli neşterlere benzer şekilde oluşturulmuş karmaşık eşdeğer devreleri kıskanacağım.
postinomu struma
.
Bu nedenle, Lancug'u karmaşık bir şekilde analiz ederken, kararlı durumda geçerli olan tüm yöntemleri birleştirmek mümkündür:
Resmi olarak, sabit bir akış üzerindeki dirençli lansetlerin analizinde karmaşık bir şekilde analizin önemi, tüm seviyelerin katsayılarının ve dolayısıyla değişkenlerin karmaşık değerler olacağı gerçeğinden mahrum kalacaktır.
Karmaşık bir yöntemde cilt takviyelerinin kalıntıları bir vektör tarafından tanımlanabilir ve cildin kendisi bir vektör toplamı ile tanımlanabilir; karmaşık yöntem, analitik gelişmelere görsel grafik illüstrasyonlar - vektör diyagramları ile eşlik etmenizi sağlar.
Belirli Lanzyug'ları geliştirmenin kapsamlı yöntemine bir göz atalım.
1.8.
Sinüzoidal tıngırdamanın lansetindeki gerçek endüktans bobini Sinüzoidal struma ve voltaj için böyle bir olgunun olasılığı daha önce gösterilmiştir (bölüm 1.4.).
İşte kedinin daha kapsamlı bir açıklaması:
=R+j
L
Gerçek bir endüktans bobini, endüktansa ek olarak, hazırlandığı deliğin dönüşleri için aktif bir desteğe sahiptir.
Bazı durumlarda aktif, reaktif ve yenilenen bir gerilim vardır.= Bazı durumlarda aktif, reaktif ve yenilenen bir gerilim vardır. Bu nedenle, sırayla bağlanan endüktif ve aktif desteklerden karmaşık bir eşdeğer devre oluşturulur (Şekil 1). Bazı durumlarda aktif, reaktif ve yenilenen bir gerilim vardır. 1.11. M Aktif kompleksler için başka bir Kirchhoff yasasına göre voltajın değeri M L+ M=R =jL
+R
=(jL+R)
Z ben Aktif ve reaktif (endüktif) depolardan oluşur.,
Pirinç. 1.11. 
,
Modül ve argüman desteği: sen z=
voltaj ve tıngırdama arasında tutarlı bir şekilde tutarlı genlikleri ve fazları gösterir.
.
Strumu kompleksi daha eskidir de
-Uygulanan voltajın toplam fazı. 
Ayrıca, gerçek bir endüktansta sinüzoidal akışın eldiven değerinin ifadesi şuna benzer:
Uca uygulanan gerilime bağlı olarak tıngırdamanın fazı artar
Bobinin aktif ve endüktif destekleri arasındaki bağlantıda yer alan. Bazı durumlarda aktif, reaktif ve yenilenen bir gerilim vardır. Karmaşık ilişki, Şekil 2'deki diyagramda gösterilebilir. 1.12. M Pirinç. 1.12. Bazı durumlarda aktif, reaktif ve yenilenen bir gerilim vardır. =R+j Sıralı olarak dahil edilen elemanlar için kullanılan tıngırdat vektörü, çıktının üzerine alınır ve neredeyse yatay olarak oldukça düz bir şekilde döşenir. Bazı durumlarda aktif, reaktif ve yenilenen bir gerilim vardır. Vektör Bazı durumlarda aktif, reaktif ve yenilenen bir gerilim vardır. R M doğrudan vektör damarların parçaları faz dışıdır ve vektör sen, Tırtıl vektörü 90 derece iletildiğinde, yıl okunun karşısındaki tıngırdamaya dik olacaktır. e j Bu iki vektörün geometrik toplamı bir vektör verir.
indüktöre ulaşan voltaj. Vektör faz ilerlemeleri vektörü
1.9.
Gerçek bir indüktör ve kapasitörün sinüzoidal akıştan atık olmadan sıralı olarak açılması 
Bir endüktif bobin ve bir kapasitörden oluşan ardışık bir devre, R, L, C elemanlarından oluşan karmaşık bir eşdeğer devre ile temsil edilebilir, Şekil 2.1.
1.13.
Pirinç. 1.13.
Gerilimi uygularken Lanzug elemanlarındaki voltajın toplamı olarak yazıyoruz: Bazı durumlarda aktif, reaktif ve yenilenen bir gerilim vardır. = Bazı durumlarda aktif, reaktif ve yenilenen bir gerilim vardır. Karmaşık ilişki, Şekil 2'deki diyagramda gösterilebilir. + Bazı durumlarda aktif, reaktif ve yenilenen bir gerilim vardır. =R+j + Bazı durumlarda aktif, reaktif ve yenilenen bir gerilim vardır. u = sen R +u L +u C .
Girmek
Üç hikaye
Ỉ=Ủ/ Sinüzoidal struma ve voltaj için böyle bir olgunun olasılığı daha önce gösterilmiştir (bölüm 1.4.). 6.5. Tristörlerdeki Kerovani doğrultucuları 6.6.
Basınçlı bipolar transistöre dayalı invertörlü darbe doğrultucu
6.7.
voltaj stabilizatörleri 6.7.1.
Sinüzoidal struma ve voltaj için böyle bir olgunun olasılığı daha önce gösterilmiştir (bölüm 1.4.). Parametrik voltaj stabilizatörleri
6.7.2. Telafi edici voltaj stabilizatörleri
∑ ben k = 0 . Rozv
(2.28)
Rozv'yazannya trenuvalnyh komutları
Disiplin testi
,
(2.29)
Uykudan önce beslenme
Önerilen literatür listesi
Kesinlikle sinüzoidal bir şekil ile voltaj seviyesi şuna eşittir: U=Um/ 
,
(2.30)
Um, u(t) geriliminin maksimum değeridir.
Aşağıdaki e.r.s değerleri de aynı şekilde hesaplanır.
2.2.
ve strumiv.
Dönen düzlemde vektör diyagramlarını kullanmayı kolaylaştırmak için aşağıdaki temel hükümleri hatırlamak gerekir:
a) Aktif destek desteğine sahip bir üfleme borusunda gerilimler faz dışıdır.
b) İdealleştirilmiş neşterde, endüktif destekli gövde, voltajı boşa harcamadan, akımı 90 dereceden fazla olan köşeye doğru fazda ilerletir
c) Kayıpsız günlük destekli bir neşterde, tıngırdama voltajı +90 derece fazda ilerletir.
Şekil 2.1 Olası dönüşleri açıklayan anımsatıcı diyagram.
r-L elemanlarına sahip yarıçap vektörleri farklı şekilde açıldı. Hafta içi vektör diyagramları
Analiz edilen her lantzug için pobudova'yı voltaj vektöründen veya gazın strumasından başlatmak gerekir.
Elektromanyetik alanın voltaj ve akışlarla elektriksel ve manyetik depolanmasına ilişkin yaklaşım açıklamaları
Sokrema, neşterin elemanları sırayla açıldığında, neşterin tüm elemanları boyunca akan akışın vektörün darbesinden başlaması gerekir.
Mızrak elemanları paralel olarak çalıştırıldığında, vektör diyagramlarının ateşleme voltajı vektöründen başlaması gerekecektir ve daha sonra elektrik mızrağının boynundan deri boyunca akan akımların vektörleri olacaktır.
Anımsatıcı devrelerde indüklenen çeşitli r-L-C elemanları kombinasyonlarından oluşan elektrik mızraklarındaki voltaj vektörlerinin fazlarının bozulması mümkündür (böl. Şekil 2.1.).
Diyagramdaki ve aşağıdaki yarıçap vektörleri kalın harflerle veya üstlerinde noktalarla gösterilmiştir.
Destek, kapasitans ve endüktans değerlerinin değişmemesi ve çoğu zaman uygulanan gerilim ve akışın altında kalmaması için böyle bir analizin uygulanmasına bakalım (böl. Şekil 2.2). Şekil 2.2 Sıralı olarak bağlanan r-L-C elemanlarının elektrik şeması. Aşağıdaki lancusta meydana gelen süreçler (Kirchhoff yasasına benzer şekilde) doğrusal integral diferansiyel eşitliklerle tanımlanır (elemanların sabit değerleri akan akışın boyutundan bağımsızdır):
u(t)=ri(t)+Ldi(t)/dt+1/C ∫i(t)dt, (2.31) sen(t) - Gerilim değişimi
dzherel'den enjektör devresine beslenen,
BT) -
Zminny tıngırdatmak
Destek (r), endüktans (L) ve kapasitans (C), voltaj rezonansına neden olabilecek bir ateşleyici devre oluşturur.
“Voltaj rezonansı” terimi, eğer X l = Xc eşitse, L ve C devresinin elemanları üzerindeki voltaj değişiminin, jer'den jer'e sağlanan voltaja eşit bir Q faktörü kadar artması gerçeğine dayanmaktadır. devre.
Q değeri, Q=Xc/r'den daha yüksek olan devrenin kalite faktörünü ifade eder.
Kabul edilen harçlıklarla dua (2.31) şu şekilde kılınabilir:
Sinüzoidal struma ve voltaj için böyle bir olgunun olasılığı daha önce gösterilmiştir (bölüm 1.4.). u(t)=i(t)*(r+j).
(2.32) Sinüzoidal struma ve voltaj için böyle bir olgunun olasılığı daha önce gösterilmiştir (bölüm 1.4.). Kontura kapsamlı destek için işaretler takip edilir
= r + j (X1-Xc).
Gerilim rezonansında, eğer X l = Xc ise,
=r ise, devreye verilen destek aktif görünür ve devre boyunca akan akış, i(t)max=u(t)/r'ye eşit olan maksimum bir değere ulaşır.<Х с). При этом ток опережает напряжение на угол φ. Векторная диаграмма тока и напряжений показана на рис. 2.4.
Bu durumda, vektör diyagramlarının vektör strumasının (Ỉ) gerçek mızrağından başlaması gerekir, ardından vektörler görünecektir.
Bobinler seri olarak bağlandığında, Lantzug X'in endüktif ve reaktif desteğinin endüktansı ve kapasitansı, Xl ve Xc'nin endüktif ve reaktif desteğinin geleneksel cebirsel farkıdır. Sinüzoidal struma ve voltaj için böyle bir olgunun olasılığı daha önce gösterilmiştir (bölüm 1.4.). Böyle bir sınıra eklenen voltaj, vektörün bir vektör toplamı formunda temsil edilebilir; vektör struma ile aynı fazda olan aktif destek (Ur) üzerindeki voltaj düşüşü;
90°'deki akışla aynı fazda olan endüktans üzerindeki voltaj düşüşünün vektörü (Ul) ve 90°'deki akış vektörüyle aynı fazda olan kapasitans üzerindeki voltaj düşüşünün vektörü (Uc) 90°. Olası saldırılar ne zaman gerçekleşir:
