Fejfeszültség lándzsában

Az Orosz Föderáció Szövetségi Oktatási Ügynöksége

Kurchativska filiya

Kurszk Állami Politechnikai Főiskola

tudományág: "villamosmérnöki"

a témában: "Kígyócsapás elektromos lándzsái"

Viconav robot:

Asєєv Evgen Sergiyovich

2. éves hallgató

"Atomerőművek és létesítmények"

Átdolgozva: Gorlov O.M.

Kurcsatov

Belépés

Az EPC változás elvételének elve. A struma és a feszültség Chinne értéke

Vektor diagram módszer

Cserélhető henger lándzsa aktív támasztékkal és induktivitással

Lantsyug zminny strumu különböző érdeklődési körökkel

Utolsó lansyug mit bosszút álljon aktív opir, induktivitás és kapacitás

Rezonancia feszültség és ütés

Elektromos lándzsák vezetőképessége és rozrahunok

Belépés

A 19. század végéig a győztesek kevesebbek voltak, mint dzherelek gyors strumu– kémiai elemek és generátorok. Az elektromos energia átvitelének közepes megvalósíthatósága nagy az országban. Amint látja, az elektromos vezetékek költségeinek megváltoztatásához ez szükséges magasfeszültség. Azonban lehetetlen nagy feszültséget levenni a generátortól állandó áramban. A nagy erőművek elektromos energia átvitelének problémáját csak a szélerőművek és a transzformátorok cseréje oldotta meg.

1. A helyettesítő EPC eltávolításának elve

A cserepatronnak számos előnye van a cserepatron esetében: a cserepatron generátora lényegesen egyszerűbb és olcsóbb, mint a konstans henger generátora; változás strum átalakítható; a változó henger könnyen állandóvá alakítható; a tartós struma mozgatása sokkal egyszerűbb és olcsóbb, az állandó struma lejjebb mozgatása.

Elvileg egy változtatható strumot nevezhetünk strumnak, amely időről időre megváltoztatja értékét, de a technológiában az ilyen strumot cserélhető strumnak nevezik, periodikusan közvetlenül változtatva a nagyságát. Ezenkívül egy ilyen struma szilárdságának átlagos értéke a T periódusra egyenlő nullával. Időszakos változási ütésnek nevezzük azt, amely a jógát jellemző T óra intervallumokon keresztül fizikai mennyiségek duzzadnak ugyanazok az értékek.

A legnagyobb szélességű elektrotechnika szinuszos váltakozó áramú, tobto. strum, melynek értéke a szinusz (vagy koszinusz) törvénye szerint változik, ami a kisebb periodikus strumokhoz képest alacsony lehet.

Az erőművekben ipari frekvencia helyettesítő áramot kapnak egy helyettesítő áram segédgenerátorához (háromfázisú szinkron generátorok). Minden összecsukható elektromos gép, csak a vállalkozásuk fizikai alapjait nézhetjük meg, vagyis. az ötlet, hogy elvegyék a kígyócsontot.

Homogén mágneses térben egy állandó mágnes egyenletesen tekeredett egy S. területű keret köré (1. ábra).

A kereten keresztüli mágneses fluxus drágább:

Ф=BS cosα (1,1)

de α – a B mágneses indukció vektora által az n і keret normálja közé metszett. Ha a keret feltekerésekor az élek egyenlőek ω= α/t, akkor az α vágás az α= ω t törvény szerint változik és Az (1.1) képlet így fog kinézni:

Ф=BScosωt (1,2)

Beburkolt kerettel szétszórva a változó mágneses fluxus folyamatosan változik, ekkor EPC E indukció indukálódik benne az elektromágneses indukció törvénye szerint:

E \u003d -dФ / dt \u003d BSωsinωt \u003d E0sinωt (1,3)

de E0 \u003d BSω - a szinuszos EPC amplitúdója. Ily módon a keret szinuszos EPC-vel rendelkezik, és ha a keretet a feszültségre zárja, akkor szinuszos áramlás folyik a lándzsában.

A szinusz vagy koszinusz jele alatt álló ωt \u003d 2πt / T \u003d 2πft értéket a koliving fázisának nevezzük, amelyet ezek a függvények írnak le. A fázis határozza meg az EPC értékét, függetlenül attól, hogy a t órában van-e. A fázist fokban vagy radiánban csökkentjük.

Az EPC új változásának T óráját (a keret egy fordulatának teljes óráját) EPC periódusnak nevezzük. Az EPC óránkénti változása az óradiagramon ábrázolható (2. ábra).

Az értéket, az átfutási periódust f = 1/T frekvenciának nevezzük. Ha a periódus másodpercben csökken, akkor a zminny struma frekvenciája Hertzben csökken. A legtöbb országban, beleértve Oroszországot is, a strum ipari frekvenciája 50 Hz (az USA-ban és Japánban - 60 Hz).

A strumum ipari frekvenciájának értékét műszaki-gazdasági szálak határozzák meg. Ha túl alacsony, akkor a méretek növekednek elektromos gépek i, otzhe, vitrát anyagok їх előkészítve; Emlékezzünk egy sereg villogó fényre az elektromos izzókban. Túl magas frekvenciákon az elektromos gépek és transzformátorok magjaiban pazarolnak energiát. Ezért a legoptimálisabb frekvencia 50-60 Hz volt. Egyes vipadkákban azonban vannak váltakozó strumák, mind magasabb, mind alacsonyabb frekvenciával. Például repülőgépeken a 400 Hz-es frekvencia rögzített. Ezen a frekvencián lehetőség nyílik a transzformátorok, villanymotorok méreteinek és tengelyének jelentős változtatására, ami a repülés szempontjából fontosabb, csökkentve a magok veszteségét. A öblök vikoristovuyut változás strum frekvenciával 25 Hz és navit 16,66 Hz.

Dyuchі struma és feszültség értéke

A változó strum paramétereinek leírásához azonos fizikai mennyiségek kiválasztása szükséges. Az erre a célra szolgáló Mitteve- és amplitúdóértékek inkonzisztensek, és az időszak átlagos értéke nulla. Ezért szükséges a struma és a feszültség ingadozó értékeinek megértése. A bűz termikus dielektromos áramláson alapul, így nem feküdhet le a közvetlen vezetékben.

A struma és a feszültség ingadozó értékeit egy ilyen állandó struma létfontosságú paramétereinek nevezzük, amikor ezt az útmutatót ebben a közjátékban láthatod a melegrétegeket, melyiket és mikor csík. Ismerjük az összefüggést a fluktuáló és az amplitúdó értékek között.

Az R aktív támaszban az I konstans strumhoz a T állandó strum periódusához a Joule-Lenz törvény szerint ekkora hőmennyiség látható:

Ha az i áramot ugyanabban az R támaszban végtelenül kis, dt óra intervallumon át változtatjuk, akkora melegség látható:

dQ = i Rdt (1,5)

de mitteve a struma i értékét a következő képlet határozza meg:

i = I0sinωt (1,6)

Ez az a melegség, amelyet az áramlat változásának tekintenek a T more időszak alatt:

Az integrál (1.7) kiszámítása a következőképpen történik:

A másik integrál nullával egyenlő, az integrál szilánkjai a periódusra vonatkozó periodikus függvény formájában vannak. Az (1.4) és (1.8) zgіdno z jelölések egyenlítésével a következőket vesszük:

Ebben a sorrendben a kígyó struma szignifikancia-sorrendje √2-szer kisebb, mint amplitúdó értéke. Hasonlóképpen kiszámítjuk a feszültség és az EPC dinamikus értékeit:

U = U0/√2; E = E0/√2 (1,10)

Az esedékes jelentéseket nagy latin betűk jelzik, indexek nélkül.

2. A vektordiagramok módszere

A vektordiagramok módszere olyan mennyiségek képe, amelyek a változó folyamot vektorokkal, és nem trigonometrikus függvényekkel jellemzik, és szupraszimmetrikus.

A változó strumot az állandó arcán két skaláris mennyiség jellemzi - amplitúdó és fázis. Ezért a kígyóstrum matematikai leírásához szükség van egy matematikai objektumra, amelyet két skaláris mennyiség is jellemez. Két ilyen matematikai objektum van - egy vektor a síkon és egy komplex szám. Elméletileg elektromos lándzsák és tі y іnshі vikoristovuyutsya leírásához a változás strings.

A strum elektromos lándzsájának leírásakor a strum és a feszültség további vektordiagramjaihoz egy vektort állítunk be a síkon polárkoordinátákban, amelyek átlaga a strum amplitúdója vagy a feszültség, és a poláris kut a normál fázis. Ha a zminny struma fázisának szilánkjai egy órán belül fekszenek, akkor fontos, hogy minden vektor a zminny struma frekvenciájával ellentétes nyíl köré tekeredjen. A vektordiagram egy fix órára vonatkozik.

A vektordiagramok kiválasztásával kapcsolatos további részleteket az alábbiakban közöljük, az adott kil-ek fenekein.

3. Cserélhető szár, aktív támasztékkal és induktivitással

Nézzük a lándzsát (3. ábra), a Yakomuban aktív támaszt (ellenállást) alkalmaznak szinuszos feszültség:

U(t) = U0sin ωt (1,11)

Todi az Ohm-törvényt követve strum u lantsyugu dorіvnyuvatime:

I (t) = U (t) / R = U0sin ωt/R = I0 sin ωt (1,12)

A Mi, a strum és a feszültség fáziseltolódik. Ennek a lándzsának a vektordiagramja a kis 4-re mutat:

Bizony, ahogy változik az óra, úgy változik az ellenállásos cserélhető struma lándzsájának feszültsége is az órával. A feszültség nemes értékével drágább a feszültség és a feszültség értékének növelése:

p (t) = i(t)u(t) = I0 U0 sin ωt = I0 U0(1-cos2 ωt)/2 (1,13)

Z tsієї formula bachimo, scho mitteva feszessége mindig pozitív és kettős frekvenciával pulzál (5. ábra):

A Tse azt jelenti, hogy az elektromos energia visszavonhatatlanul hővé alakul közvetlenül a lándzsában lévő áramból.

Számítsa ki a feszültség átlagos értékét az időszakra:

Pav = 1/T ∫ p(t)dt = I0U0/2T ∫ dt − I0U0/2T ∫ cos2ωt dt = (I0U0/2T) ∙T = IU = I R

oskіlki egyéb іntegrа dоrіvnyuє zero аkіn іntegral іnіd іdеrіnoїї ї ї y period.

Mi Bachimo, scho in lansy egy ellenállással az összes elektromos energia visszafordíthatatlanul hőenergiává alakul. A lándzsa azon elemeit, amelyekben az elektromos energia visszafordíthatatlanul más típusú energiává alakul (hőben), aktív támaszoknak nevezzük. Ezért az ellenállás aktív támogatás.

Nézzük meg a lándzsát (6. ábra), amelyben az L induktivitású, aktív tartóval nem rendelkező tekercs előtt (R = 0) szinuszos feszültséget kapcsolunk (1.11):

A tekercsen átfolyó változtatható henger önindukciós eL-t hoz létre az EPC-ben. Egy másik Kirchhoff-szabályhoz hasonlóan ezt írhatjuk:

U + eL = 0 (1,15)

Faraday törvénye szerint az EPC önindukció drágább:

eL = −LdI/dt (1,16)

Az (1.15) helyett (1.16) a következőket tehetjük:

dI/dt = − eL/L = U/L = U0 sin ωt/L (1,17)

Az ár integrálásakor figyelembe vesszük:

I = − U0cos ωt/ω L + const = U0sin (ωt − π/2)/ ωL+ const (1,18)

de const - post_yna іtegruvannya, hogyan beszéljünk azokról, akiknek a lanciusban lehet egy post_yny-strum. A gyors struma jelenlétéért nullát ér. A gyors struma jelenlétéért nullát ér. Maradt hölgy:

I = I0 sin (ωt − π/2) (1,19)

de I0 = U0/ωL. A √2 általi sértések kezelésére a következőket vesszük:

I = U / ω L = U / XL (1,20)

A spin (1,20) Ohm törvénye az ideális induktivitású Lantzug esetében, az XL = ωL értéket pedig induktív támasznak nevezzük.

Az (1.19) képletekből láthatjuk, hogy lándzsalándzsa esetén a strum fázisban van a π/2-es feszültséggel. A thogo lanceug vektordiagramja egy kis 7-et mutat.

Számítsuk ki a feszültséget, spozhivanu lanzug іz suto іinductivny support.

Mitta feszültsége dorivnyuє:

p (t)= I0 U0 sin ωt(ωt − π/2)= − I0 U0 sin2 ωt/2 (1,21)

Mi, a szinusz törvénye szerint kettős frekvenciával változik (8. ábra).

A feszültség pozitív értékei a tekercs energia csökkenését jelzik, a negatív értékek pedig a tartalék energiát visszafordítják a dzherelbe.

A fáradtság időszakának átlaga több:

Pav = 1/T ∫ p(t)dt = (− I0 U0 /2T) ∫ sin2 ωt dt = 0 (1,22)

Mi Bachimo, az induktív feszültségű scho lándzsa nem lassít le – sokkal reaktívabb.

5. Különböző érdeklődésű kígyócsapás Lansyugja

Kígyócsapás lándzsája aktív-induktív bemenetekkel

Megnézi elektromos lanceug(9. ábra) az L induktivitású tekercsen keresztül, amelynek aktív R támasza lehet, változó áram folyik:

I = I0 sin ωt (1,23)

A lándzsára adott feszültség, a feszültségesések több vektorösszege az induktivitástekercsen és az ellenálláson:

U = UL+UR (1,24)

Az ellenálláson lévő feszültség, amint az fent látható, a hengerrel fázisban változik:

UR = U0R sin ωt (1,25)

és az induktivitás feszültsége az önindukció egy EPC mínusz előjellel (egy másik Kirchhoff-szabályt követve):

UL = L(dI/dt)= I0 ωLcos ωt = U0Lsin(ωt + π/2) (1,26)

de U0L = I0 ωL (1,27)

A feszültség az induktivitás viperedhaє strum a π/2. Áttérve az (1.27) képletre a strum felfújt értékeire (I = I0/√2; U= U0/√2), a következőket vesszük:

I = UL/XL (1,28)

Tse Ohm törvénye Lanziugra ideális induktivitású (ez nem aktív támogatás), és az XL \u003d ωL értéket induktív támasznak nevezzük. Az I, UR és UL vektorok indukálása és az (1.24) képlettel való gyorsítás után ismerjük az U vektort.

U=√UR+UL=√IR+I(ωL)=I√R+(ωL)=IZ(1,29)

de érték

Z = √R+(ωL) (1,30)

Zsv fázisban a strum és a nyomás között is vektor diagramok:

tg φ = UL/UR = ωL/R (1,31)

Ebben a tartományban a zvu-fázisok a strum és a rugó között R és L értékben helyezkednek el, és legfeljebb 0-tól π/2-re változnak.

Most nézzük meg, hogy az év hogyan változtatja meg a lándzsa feszességét aktív-induktív tendenciákkal. Mittevy a struma és a feszültség jelentése a következőképpen ábrázolható:

U(t) = U0 sin ωt (1,32)

I(t) = I0 sin(ωt − φ)

p(t)= I(t) U(t) = I0 U0 sin ωt sin(ωt − φ)=(I0 U0/2) = =(I0 U0/2)(1− cos2ωt) cosφ − (I0 U0/ 2) sin2ωt sin φ (1,33)

A feszültség nemve jelentése két raktár lehet: az első aktív, a másik reaktív (induktív). Ezért a feszültség időtartamának átlaga nem egyenlő nullával:

Pav = 1/T ∫ pdt = (I0 U0/2T) cosφ ∫dt − (I0 U0/2T) cosφ ∫ cos2ωt dt −

−(I0 U0/2T) sin φ ∫ sin2ωt dt = (I0 U0/2) cosφ (1,34)

Lantsyug zminny strumu єmnistyuval

Láthatjuk az elektromos lándzsát a yakunál változó feszültség(1.11) Z kapacitásig alkalmazzuk (11. ábra). Vegye figyelembe a struma értékét a lándzsában azzal a lehetőséggel, hogy növelje a töltés sebességét a kondenzátorlemezeken:

I = dq/dt (1,35)

Prote, mert q = CU, akkor

I = C (dU/dt) = ωCU0 cos ωt = I0 sin (ωt + π/2) (1,36)

ωCU0 = I0 (1,37)

Ebben a lándzsában a strum a feszültséget π/2-vel méri. Az (1.37) képletről a strum felfújt értékeire (I = I0/√2; U= U0/√2) áttérve a következőket vesszük:

I0 = U/Xc (1,38)

Tse Ohm törvénye a zminny strumu lándzsájára a єmnistyu-val, és az érték

Az Xc= 1/ωC-t képzeletbeli támasznak nevezzük. A lándzsa vektordiagramja az 1. ábrán látható. 12.

Ismerjük a mittev-t és a lansyug középső feszességét, hogy megbosszuljuk az emléket. Mitteva a fájdalom kedves:

p(t)= i(t) u(t) = I0U0 sin (ωt + π/2) sin ωt = IUsin2 ωt (1,39)

A Mitteva-feszültség kettős frekvenciával változik (13. ábra). Bármilyen pozitív feszültségérték esetén a kondenzátor töltése megjelenik, és a negatív érték megegyezik a dzherelóban tárolt energia fordulatával. A feszültség időtartamának átlaga itt nulla

Pav = 1/T ∫ p(t)dt = IU/T ∫ sin2 ωt dt = 0 (1,40)

mert kondenzátor esetén a nyomás aktív, nem lassul, de a kondenzátor és a dzherel közötti elektromos energiacsere átmegy.

Lansyug egy kígyó csapása aktív-kapcsoló eltűnésekkel

A cserélhető henger valódi lándzsája állítólag helyettesíti az aktív opir - opir vezetéket, aktívan költ a kondenzátornál vékonyan. Nézzük meg a valódi lándzsát, amely egy szekvenciálisan összekapcsolt kondenzátorból és egy R aktív tartóból áll (14. ábra). A strum ezen a lándzsán fut keresztül I = I0 sin ωt.

Egy másik Kirchhoff-szabály szerint az ellenállásokon és a kapacitáson lévő feszültség mértéke megegyezik az alkalmazott feszültséggel:

U = UR + UC (1,41)

Az ellenálláson lévő feszültség a hengerrel fázisban változik:

UR = U0R sin ωt (1,42)

és a kondenzátorokon lévő feszültség az áramban van:

UC = U0C sin (ωt − π/2) (1,43)

Az I, UR és UC i vektorok indukálása után, az (1.41) képlettel skálázva, ismerjük az U vektort. Az első lándzsa vektordiagramja a kis 15-ben látható.

Amint a vektordiagramokból látható, az U vektor modulusa több

U = UR + UC = √ I R + I (1/ωC) = I √ R + (1/ωC) = IZ1 (1,44)

de érték

Z1=√R + (1/ωC) (1,45)

a lándzsa felső támasztékának nevezik.

Ebben a lándzsában a zsinór és a feszültség közötti fázisban lévő Zsv a vektordiagramoktól is függ:

tg φ = UC/UR = (1/ωC)/R (1,46)

Jól áttekinthető lándzsa esetén a fúvóka és a rugó közötti fázisok a rugóban vannak, az R és C értéke 0 és π/2 közötti tartományban változik.

Most pedig nézzük meg, hogyan változtatja meg a vágyódás a lándzsa feszességét az aktív – imnista ambíciókkal. Mittevy a struma és a feszültség jelentése a következőképpen ábrázolható:

U(t) = U0 sin ωt

I(t) = I0 sin(ωt+φ) (1,47)

Todi mittve a feszesség jelentése több:

p(t)= I(t) U(t) = I0 U0 sin ωt sin(ωt + φ)=(I0 U0/2) = =(I0 U0/2)(1−cos2ωt) cosφ + (I0 U0/ 2) sin2ωt sin φ (1,48)

A feszültség nemve jelentése két raktár lehet: az első aktív, a másik pedig reaktív (emnist). Ezért a feszültség időtartamának átlaga nem egyenlő nullával:

Pav =1/T ∫ pdt = I0U0/2T cosφ ∫ dt − I0U0/2T cosφ ∫ cos2 ωtdt + I0U0/2T ∙

sin φ ∫ sin2ωt dt = I0U0/2T cosφ (1,49)

ez pedig az aktív izzadás. Ebben a kimerültségben az elektromos energia az aktív támasztó R hővé alakul.

6. Az utolsó lándzsa, amely megbosszulja az aktív opirt, az induktivitást és a kapacitást

Most nézzük meg a strum lándzsáját, ami az induktivitás, a kapacitás és az ellenállás megbosszulását szolgálja, sorosan kapcsolva (16. ábra).

A lándzsára adott feszültség, a feszültségesések több vektorösszege az induktivitástekercsen, a kapacitáson és az ellenálláson:

U = UL + UC + UR (1,50)

Az ellenállásokon a feszültséget a hengerrel fázisban változtatjuk, a tekercs feszültségét a strum π/2-vel fázisban hajtja, a kapacitás feszültsége pedig π/2-vel fázisban van a hengerrel. Egy ilyen megjelenéshez felírhatja a feszültségértékeket:

UR = U0R sin ωt = I0R sin ωt

UL = U0Lsin (ωt + π/2) = I0 ωL (ωt + π/2) (1,51)

UC = U0C sin (ωt − π/2) = (I0/ωC) sin (ωt − π/2)

Ha ismerjük ezen vektorok fázisának amplitúdóját, akkor indukálhatjuk a vektordiagramot és ismerhetjük az U vektort (17. ábra)

A felvett vektordiagramokból megismerhetjük az U і zsv fázis φ feszültség lándzsájára alkalmazott vektor modulusát a strum és a feszültség között:

U = √ UR + (UL − UC) = I √ R +(ωL− 1/ωC) = IZ (1,52)

Z = √R+(ωL-1/ωC) (1,53)

a lándzsa felső támasztékának nevezik. Az ábrákon látható, hogy a hangfázis a henger és a rugalmas között egyenlő:

tg φ =(UL − UC)/UR = (ωL−1/ωC)/R (1,54)

Ennek eredményeként a diagramok segítségével eltávolítottuk a feszültség tricot, amelynek hipotenúza egyenlő az alkalmazott U feszültséggel. A strum és a feszültség közötti fáziskülönbséggel az UL, UC és UR vektorkorrelációkkal függ össze. . UL > UC esetén (17. ábra) φ є pozitív és a torzítás induktív lehet. Az UL-ben< UC угол φ отрицателен и нагрузка имеет емкостный характер (рис. 18, а). А при

UL = UC cut φ egyenlő nullával, és az eltüntetés tisztán aktív (18. ábra, b).

A feszültség trikó oldalait (17. ábra) elosztva a lándzsában lévő struma értékére, vesszük a támasztékok trikóját (19. ábra, a), amelyben R az aktív opir, Z a utolsó opir, és x \u003d xL−xC ─ reaktív opir. Ebből a krém

R = Zcosφ; x = Zsinφ (1,55)

A hártyafeszesség oldalait megszorozva a lándzsában lévő struma értékével, levesszük a trikó feszültségét (19. ábra, b). Itt S a teljes feszültség, Q a reaktív feszültség és P az aktív feszültség. A szorító sírás trikutnikjából:

S = IU = √P + Q; Q = Ssin φ; P = S cos φ = IU cos φ (1,56)

Reaktív nyomás Q zavzhdi pov'yazana az elektromos energia cseréjével a dzherel és az úriember között. Її vimіryuyut volton - reaktív amper (Var).

Povna potuzhnіst S bosszú, mint aktív, és reaktív raktár - tse potuzhnіst, jak dzherel elektroenergetija. P = 0 esetén az összes teljes feszültség reaktívvá válik, Q = 0 után pedig aktívvá válik. Apa, raktár újra vyznachayutsya karakter navantazhennya. A nyomást volt-amper (VA) csökkenti. Ezt az értéket a lemezeken feltüntetik, amikor egy csapot rögzítenek.

A P aktív feszültség ehhez az elektromos energiához kapcsolódik, mivel másfajta energiává alakítható át - hő, csak mechanikai munka. Vaughn legyőzi a Watts-t (W). Aktív nyomás a strumában, feszültség és cos φ. A kuta növelésekor a cos és a P feszültség változik, a kuta megváltoztatásakor pedig a P feszültség növekedése aktív. Ily módon a cos φ azt mutatja, hogy a teljes feszültség egy része elméletileg más típusú energiává alakítható. cos φ feszültségi együtthatónak nevezzük.

A strum racionális győztes feszültségéhez, amelyet az elektromos energia dzherelei hánynak, olyan erőfeszítést kell létrehozni, hogy a cos φ lanciusban közel legyen egyhez. A gyakorlatban a vállalkozás léptékében fontos, hogy ezt jó є cos = 0,9 - 0,95 mutatóval érjük el.

Alacsony cos-értékeknél a vezető fűtésének további költségeit okolják.

Feltételezzük, hogy a cos φ0 =1 és cos φ1 értékekből ugyanazok az aktív törzsek ugyanazzal a feszültséggel továbbíthatók két egyenlő feszültségig.<1. Тогда

I0U cos φ0 = I1U cos φ1 (1,57)

I1 = I0/cos φ1 (1,58)

A huzalok melegítésén foltos kimerülés drágább

P1 = I1 R = I0 R / cos φ1 (1,59)

A darts fűtésére fordított összeget a feszültségi együttható négyzetének arányában tekerjük. Így és lehet, hogy a reaktív nyomás további sugáráramot hoz létre a vezetékek közelében, és az áram négyzetével arányosan a vezetékek fűtésére költ. Ezért a promóciós költségek nagy gyakorlati jelentőséggel bírhatnak.

7. Feszültségek és hengerek rezonanciája

Rezonancia feszültség

Ha az induktivitás és a kapacitás UL és UC feszültségei egymással fázisban 180-kal egyenlők, akkor a bűz kompenzálni fogja egymást (18. ábra, b). A lándzsára adott feszültség nagyobb terhelést jelent az aktív támasztékon, és a lándzsán lévő ütés a feszültséggel fázisban mozog. Ezt a rezgést a feszültség rezonanciájának nevezzük.

Az elmerezonancia szempontjából a feszültség egyenlő az induktivitás és a kapacitás feszültségével, vagy a lándzsa induktív és terminális csapágyainak egyenlőségével:

xL = xC vagy ωL = 1/ωC ​​(1,60)

Rezonanciánál a lanceugunál több a strum

I = U/√R + 0 = U/R (1,61)

Ezért ebben a fajban a lándzsa lehet a lehető legkevesebb opir, de csak az aktív opir R szerepel benne.

Rezonancia esetén az xL és xC reaktív támaszokon lévő feszültségek kissé megváltoztathatják a feszültséget, hogy elérjék a lándzsát. Ha a hozzáadott feszültség beállítását az induktivitás (vagy kapacitás) feszültségére vesszük, akkor vesszük

U/UL = IZ/I xL = Z/xL vagy UL = U xL /R (1,62)

hogy az induktivitás feszültsége xL / R-szer nagyobb legyen a rákapcsolt feszültséghez képest. A Tse azt jelenti, hogy rezonancia esetén a lándzsa okremih lándzsáin lévő feszültségek megtörhetik a feszültségeket, amelyek nem biztonságosak a teljes lándzsa tartozékainak szigetelése szempontjából. A feszültség rezgésrezonanciájának vektordiagramja az 1. ábrán látható. 18 b.

Ahogy a következő lándzsánál, az aktív opir, induktivitás és mnistencia kompenzálásához változtassa meg a lándzsa egyik elemének (pl. kapacitás) értékét állandó alkalmazott nyomás mellett, akkor sok változás következik be. értékek, amelyek a lándzsa ütését jellemzik. Rezonánsnak nevezzük azokat a görbéket, amelyek azt mutatják, hogyan változik a henger, a feszültség. A rezonanciagörbék a kapacitás változásával baba 20-at mutatnak.

Strum rezonancia

A strum utolsó lándzsáinak előlapján, de strum, amely az azonos, párhuzamos lándzsák lándzsáinak összes elemén áthalad, ugyanazt a feszültséget fogjuk alkalmazni a lándzsa párhuzamosan beépített lándzsáira.

Nézzük meg a kapacitás és a foglalat párhuzamos bekötését, amely az aktív támasz induktivitájából alakul ki (21. ábra).

A tűk ütései azonos U feszültség alatt ismertek. Nézzük meg az első lándzsa vektordiagramját. Fővektorként az alkalmazott U erő vektora rezeg (22. ábra).

Ekkor tudjuk az I1 vektor hosszát

I1 = U/z1 = U/√R1 + xL (1,63)

és az arány szerinti vektort hozzáadjuk a képlettől függő φ1 metszet alatti U vektorhoz

tg φ1 = xL/R1 (1,64)

Egy ilyen rangot leszámítva az I1 strumavektor két raktárra osztható: aktív Ia1 = I1 cos φ1 és reaktív Ip1 = I1 sin φ1 (22. ábra).

Az I2 strumavektor értéke a

I2 = U/xC = U/(1/ωC) = ωCU (1,65)

azaz az U rákapcsolt feszültség vektorának számlálónyila 90 metszete alatti vektor bemenete.

Az I mély strum az I1 és I2 szálak geometriaibb összege, vagy az Ip1 − I2 = IL − IC reaktív strum és az Iа1 aktív strum geometriai összege. Dozhina vektor I dorivnyuє

I = √(IL − IC)+(Ia1) (1,66)

Zsv fázisban a forró strum I és az alkalmazott U erő között a spiv

tgφ =(IL − IC)/ Iа1 (1,67)

A vektordiagramokból látható, hogy a dozhina és a lazac struma vektorának helyzete az IL és IC jet strumák közötti spivvіdnenjában fekszik. Zocrema, IL > IC forró pörgés fázisban alkalmazott feszültséggel, IL-nél< IC ─ опережает его, а при IL = IC ─ совпадает с ним по фазе. Последний случай (IL = IC) называется резонансом токов. При резонансе токов общий ток равен активной составляющей тока в цепи, то есть происходящие в цепи процессы таковы, как будто в ней содержится только активное сопротивление (в этом случае φ = 0 и cos φ = 1). При резонансе общий ток в цепи принимает минимальное значение и становится чисто активным, тогда как sugársugár a vénák nem érik el a nullát és protilezhnі fázisban.

Ha megváltoztatja a kapacitás értékét állandó alkalmazott nyomás mellett egy párhuzamos lándzsában, ami a kis 21-en van ábrázolva, akkor sok olyan érték fog megváltozni, amelyek a lándzsában lévő hengert jellemzik. Rezonánsnak nevezzük azokat a görbéket, amelyek azt mutatják, hogy a strum hogyan változik, a lándzsa lándzsáin milyen feszültségek lépnek fel, valamint a strum és a feszültség közötti zsv fázis.

Az alábbiakban közölt elméleti információk helytállóak lehetnek a 6., 7., 8. laboratóriumi munkára való felkészülés során az "Elektromosság és mágnesesség" laboratóriumban. Részletesebb információkért ajánljuk S. G. Kalasnyikov "Elektromosság" (Moszkva, "Nauka" -1985) asszisztensét, amely alapján ez a módszertani kézikönyv összeállításra került.

Nézzük meg az elektromos zajt, ami okolható a zuhanásért, ha generátor van a lándzsában, elektromos megszakító erő amely időszakonként változik. Keverjük össze az elektromos lándzsák vezetékeit gömbkapacitásokkal és induktivitásokkal, a kvázi-stacionáriusok jetjeit pedig cseréljük. A kvázi statikus azt jelenti mitteviütőerő értéke én gyakorlatilag ugyanaz az utolsó tét minden telkén. Tsya Umov vikonan lesz, mintha egy óra múlva átadták volna a lansyug jelét ( - dozhina lansyuga, c- enyhe svédség) a struma erőssége jelentéktelenül változik (

, de T- A koliván időszaka). Hogyan kell elfogadni l= 1 m, akkor a fúvókák frekvenciákon kvázi állónak tekinthetők

300 MHz.

Csak az ilyen folyamokat nézhetjük, mintha a szinuszos törvény szerint változnának. Tse kіlkom okokkal magyarázható. Elsősorban a zminózus folyam technikai generátorai hoznak létre EPC-ket, amelyek a törvény szerint szinuszoshoz közel változnak, és az általuk létrehozott folyamok gyakorlatilag szinuszosak. Másrészt a szinuszos hengerek elmélete különösen egyszerű, így az ilyen hengerek alapján könnyen megmagyarázható az elektromos csapok főbb jellemzői. Harmadszor, hasonló a vezető matematikai Négy tételhez, hogy egy függvény

tej hírhedt kinézetű szinuszos függvények összege formájában is bemutatható. Ezért a szinuszos strum elmélete lehetővé teszi, hogy fontos eredményeket vegyünk a strumra vonatkozóan, amely órákban változik egy elégséges (nem szinuszos) törvény szerint.

A Nareshti, skrіz, de tse nincs külön kijelölve, de érdemes megjegyezni, hogy a kolyvannya telepítve van. Más szóval, tegyük fel, hogy abban a pillanatban, amikor Kolivan Proishov kalászcsutka befejezi a nagy órát, amplitúdó a struma és a feszültségek már elérték az állandó értéket, és messze nem változnak.

Ellenállás

Meg tudjuk nézni a hátsó okremiya vipadok, ha a generátor a zminny áram rövidzárlatok a külső lansyug, hogy a padlóburkolatok lehet, hogy kevés az induktivitás és a kapacitás, hogy lehet znehtuvat. Elfogadható, hogy a lancezі є zminny strum

,

(én- mitteve jelentések vagy struma, - struma amplitúdója, - ciklikus frekvencia) és tudjuk, hogy bizonyos törvények szerint a lándzsa lándzsái közötti feszültség változik aі b (1. ábra) . Zastosovuchi a dilyankához aRb Ohm törvénye, vedd

.

Ily módon a lándzsagödör végein a feszültség a koszinusz törvénye szerint egyszerre fekszik, és a hengerek és a feszültség közötti fáziskülönbség eléri a nullát (a csíkok fázisban ingadoznak): a feszültség és a strum egyszerre éri el a maximális értékeket, és egyidejűleg kapcsolja nullára (2. ábra) . Maximális feszültségérték є

.

1. ábra. Ellenállás

2. ábra. Viharlerakódás egy ellenálláson keresztül hogy óránkénti feszültség

Most pedig nézzük meg, miért is érdemes a robotra, mit építenek Lanciusban. Egy kis szünetet egy órán keresztül megnyújtva a ütés csíkja állandónak tekinthető, ehhez pedig a ütés feszessége.

3. ábra. Strumu kopottság egy ellenálláson keresztül, a feszültség és a mitteva tuzhnosti óránként

A kesztyű feszességének időbeli változását a 3. ábra mutatja. Azonnal adott görbe koliván strum én azt a feszültséget u. A hangzást nem a feszesség jelentésének mittáját kell ismerni, mint az óra nagy hézagának átlagát, ami sok kóborlási periódust dübörög. Ha ez jobbról periodikus folyamattal lehetséges, akkor az átlagérték újraszámításával természetesen az utolsó periódus feszültségének átlagértékét kell kiszámítani. A kígyó robotja rövid óra alatt meglendül dtє

,

na jó, egy robot Aóránként T képlettel fejezzük ki

.

.

Tom

. A mérsékelt feszességet jelző csillagok elfogadhatók

.

szóval jak

, írhatsz is

.

Jelentősen át

і

a struma erőssége az állandó struma feszültsége, amit a támasznál látunk R ugyanannyi meleget, ami az egész strum változás. Todi

.

Porovnyuyuchi tsі vyslovlyuvannya z virase a kígyó struma tömítettségére, esetleg

.

Érték

a strumum erejének effektív (vagy chinny) értékének nevezzük, és

- Hatásos feszültség értékek. Koristuyuchisya effektív értékek, pontosan ezekkel a képletekkel határozhatja meg a kígyó struma átlagos feszességét, például a gyors struma tömítettségét.

Az elektromos energia állandóan vibrálhat, tágulhat és leülepedhet, mint egy szerpentinen patak energiája.

A spriccelő folyamnak a technológia különböző galuszaiban való széles elhelyezését az átalakítás egyszerűsége, valamint a generátor és a zminny strum motorja teljesítményének egyszerűsége, működésének megbízhatósága magyarázza.

Strum megváltoztatása, jelentésének megváltoztatása és közvetlenül, spratt másodpercenként egyszer. Változó elektronárammal egyenes vonalban omlanak össze, majd egy pillanatra dübörögnek, majd a forgó csőrnél összeesnek, újra dübörögnek és ismétlik az előre-hátra rohanást. Tobto elektroni zdіysnyuyut drotі kolivalny Rukh. Kis sebességük miatt (V ate \u003d 10 -4 m / s \u003d 0,1 mm / s) az ilyen összehúzódásokkal rendelkező elektronok csak kis szélelmozdulást érnek el.

Leggyakrabban hangzik, így a rangok szinuszos zminny strum. Az elektromos mennyiségek változásai (hangerő, feszültség, EPC) gyakran sima ívelt vonalat mutatnak, amit szinuszosnak neveznek.

Az elektromos lándzsákat, amelyekben az EPC által irányított értékek, a feszültségek és a struma periodikusan óránként változnak egy szinuszos törvény szerint, lándzsáknak nevezzük. szinuszos struma. Vannak, akik egyszerűen a kígyó struma lándzsáinak hívják őket.

A strumum bula szinuszos formáját választották, az oszcillátorok nem biztosítják a győztes elektromos energia gazdaságosabb rezgését, átvitelét és elosztását.

Ezenkívül az elektromos mennyiségek legszinuszosabb formája változatlanul rögzítve van minden esetben az összehajtható elektromos lándzsánál, amely induktív ill. єmnіsnі elementi, amely az elektromos lándzsák raktárába kerül, nem változtatja meg a patak szinuszos alakját és a feszültséget.

A kígyó elektromos lándzsái az elhúzódó szár lándzsáival szemben számos tulajdonsággal rendelkeznek. A Qi jellemzői a következők:

először is, tim, scho raktár lansyugіv zminny strum új elemeket tartalmaz: transzformátorok, kondenzátorok, induktivitás tekercsek;

más módon, Tim, scho váltóhangok és feszültségek ezekben az elemekben változásokat generálnak az elektromos és mágneses mezőkben, mintha a saját kezükben az önindukció, a kölcsönös indukció és az usunennya megnyilvánulásait idéznék elő.

Minden közvetlenül az elektromos lándzsás folyamat áramlásába áramlik. A Lanciugokban zajló folyamatok elemzése bonyolultabbá válik.

Egy lándzsás szinuszos strumhoz kitűnő érték max frekvencia f. A frekvenciától függően a lándzsákban lévő folyamatokba a kapacitások és induktivitások befecskendezését kell lerakni.

A szinuszos struma lándzsáinak sajátosságai halkan hangzanak új, specifikus lándzsatípusok: a fázisok pusztulása, a rezonancia megnyilvánulása, a reaktív alakzatok megjelenése.

Feszültségi együttható.

A mai ipari vállalkozásokban nagyobb mértékben nő a szélturbina elektromos energiája és az aktív-induktív indukció a látszólag aszinkron villanymotorokban, teljesítménytranszformátorokban, teljesítménytranszformátorokban, átalakító transzformátorokban stb. Egy ilyen impulzusban egy csík áthaladása eredményeként EPC önindukció indukálódik, amely a strum és a feszültség közötti fázisban indukálja a hangot. Tse pusztulás fázisban, cseng ki, és kötözősaláta  csekély hiúságnál váltani. Például tetszik kötözősaláta  dvigunіv zmіnnogo strumu teljes torzítással 0,75 - 0,8 lesz, majd egy kis torzítással vіnshueetsya 0,2 - 0,4-re.

Mintha a feszesség, amelyet a lándzsáik minden primátusa enyhített volna, teljesen kifejlődött volna, aztán állandó nyomás nehezedik a cipzárra, folyamaik primachájára: én = P / (U kötözősaláta  )

A változtatásokhoz kötözősaláta  strum navantazhennya erőművek és alállomások növekedni fog az azonos tömítettséggel, ami látható.

Ugyanakkor az elektromos generátorok, transzformátorok és távvezetékek azonos feszültségre és áramra védettek. A struma javulása csökkenéssel kötözősaláta nem bűnös perevischuvat énekelni között, így mint a generátorok, sho élni їх, razrahovatsya az énekelni a névleges feszültséget S nom = U nom  én nom, ami után a bűz nem okolható, elborultnak fog tűnni. Annak érdekében, hogy a generátor ütése ne haladja meg a névleges értéket, amikor a kötözősaláta  lassítás szükséges az aktív feszültség csökkentéséhez. Ebben a rangban megaláztatás kötözősaláta  a szinkrongenerátorok, transzformátorok és az erőátviteli vezetékek nyomásának lassítása. A bűz semmiért zavantazhuyutsya egy induktív sugársugár segítségével.

kötözősaláta , amely a kialakult feszültség mértékét jellemzi, gyakran nevezik feszültségi együtthatónak

A feszültségi együtthatót prognózisként határozzák meg aktív feszültség amíg újra:

kötözősaláta = P/S.

A feszültségi együttható (2,25) azt mutatja, hogy az elektromos energia egy része visszavonhatatlanul átalakul más típusú energiává, és zokrema, vikoristovuetsya on vikorannya korisnoy roboti. Normális tisztelet kötözősaláta 0,85 - 0,9. Alacsony kimerülési együtthatóval a vállalkozásnál, amely villamos energiát takarít meg, pénzbírságot szabnak ki, magasért - a vállalkozást jutalmazzák.

A feszültségi együttható javítása érdekében alacsony látogatásokat végeznek:

2. a strumum motorjai cserélve vannak, kevés a feszültség, kisebb tömítettségű motorokra;

2. A kondenzátorok párhuzamosan kapcsolódnak be.