A húr feszültsége. Mi a feszültség, a milícia feszültség?

Szerző: – Irgalmatlanságunk logikája ugyanaz lesz, mint az átlagos és a mitte likviditás esetében. Nézzük a robotot az óra függvényében. Gyerünk A(t) – robot, vikonan egy óra múlva t. A(t+Δt) – robot, vikonan óránként (t+Δt). Todi [ A(t+Δt) - A(t)]/Δt – átlagos feszültség a t-től a (t+Δt) egy órás periódus alatt. A szekvenciák között az ilyen átlagos nyomások értéke Δt→0-nál mitteva nyomás, majd a t pillanatnyi nyomás hasonló az óra utáni munkához.

N(t) = =A'(t) (2.10.1)

Ügyeljen a hirtelen esésre, ha a feszültség egy óráig sem tart.

Diák:- N=A/t.

Diák: – Ez akkor történik, ha a testben fennálló erő állandó.

N(t) = / Δt = F / Δt = F.V..

Vagy az áldozatszámítás szabályai szerint:

N(t)=A"(t)=(FS)"=FS"=FV. (2.10.2.)

Fontos, hogy a feszültség az erő egy formájaként, a folyékonyság eredményeként pedig az óra függvényében rejlik.

Kedves, mi a vírus a mitta izzadásra N(t)=F(t)·V(t)є legyen igazságos minden mechanikus mozgáshoz. A bizonyítás az integrálszámítás ismerete körül forog, és ezt kihagyjuk.

A képzéshez vegyünk egy hasznosat és praktikusat Zavdannya 2.5.

Az autó tönkreteszi a helyet. Közúti kerék súrlódási tényező k. A sérült autótengelyek vezetékesek. Nézze meg az autó folyadéksebességét órában. A motor feszültsége N.

Diák: – Nem értem, mit mondtak a drótbaltákról. Egyáltalán nem nyúltunk hozzá.

Szerző: – Tse s rozrakhunkom rács erőteljesen. Jó pontossággal feltételezhető, hogy az autó tömege egyenletesen oszlik el a tengelyen. Ha a tengelyek sérülnek, az azt jelenti, hogy a jármű súrlódó ereje az autó teljes tömegéhez súrlódik. Mivel csak egy hajtás van, akkor az autó súlyának fele rá esik, és az autót előretoló dörzsölőerő a következőképpen számítható ki: kmg/2. Fontos, hogy itt a lehető legnagyobb dörzsölőerőt alkalmazzuk, így fontos, hogy az autó kerekei megcsúszjanak az úton. Igaz, tovább nagy teljesítményű autók A vizek nem így indulnak.

Diák: – Akkor menj ki a gyárunk esze mögé, hogy az autó felgyorsuljon, elveszítve a súrlódás erejét, mint a régi kmg. Könnyen belátható a következő: az autó egyenletes gyorsulásnál ütközik, és a folyékonyság egy órán keresztül így marad: V(t)= a t= kgt.

Szerző: – Ez még gyakrabban igaz. Találd ki a lökési vonalakat (2.10.2). Nál nél görcsös feszültség A likviditás nem lehetséges, nem lehet növekedni. Ezért két tanáccsal tartozom: 1) keresse meg azt a határidőt, ameddig nyilatkozata tisztességes lesz; 2) majd gyorsíts energiafürdőkkel.

Diák: – Miután a feszültség határvonalon van N, akkor (2.10.2) kimarad:

N = FV (t) = kmg kgt.

Állítsa be a határórát t0=N/(mk2g2).

Diák: – Ezután egy bizonyos ideig Δt=t–t 0 a motor a robotot A=NΔt működteti, a mozgási energia növekedése miatt. Most már ismerjük az autó mozgási energiáját a t 0 pillanatban:

mV 0 2 /2=m 2 /2= .

A mozgási energia változása modern

mV 2 /2–mV 0 2 /2 = A=NΔt= N(t – t 0),

◄V(t)=kgt, amikor t≤ t 0 =N/(mk 2 g 2),

V(t)= t> t0-nál.

Történelem.

Erasmus Darwin megjegyezte, hogy különféle kísérletek következtek. Semmi sem sülhet ki belőlük, de ha a bűz árad, az eredmény fülsiketítő. Darwin a tulipánok előtti pipára vésett. Jó eredmények.

Jegybevételek az elektrotechnikától.

Az elektromos tér jelentősége.

Az elektromos tér az elektromágneses tér két oldalának egyike, amelyet egy elektromosan töltött részecske a részecske töltésével arányos erővel történő beáramlás jellemez, és nem a folyékonyságban rejlik.

Elektrosztatikus indukció. Védelem a rádiós túlkódolás ellen.

Elektrosztatikus indukció- erőteljesen indukált jelenség elektrosztatikus mező amikor külső elektromos tér áramlik a testre. A jelenséget a vezető testek közepén a töltések újraeloszlása, valamint a nem vezető testek belső mikrostruktúráinak polarizációja okozza. A külső elektromos tér jelentős mértékben előfordulhat a test közelében az indukált elektromos térrel.

A Vikorist készülékek mechanizmusainak, egyéb rádióalkatrészeinek és külső elektromos mezők elleni védelmére szolgál. Az ellopott alkatrészt alumínium vagy sárgaréz burkolatba (képernyő) helyezzük. A képernyők lehetnek fizikaiak és közösségiek is.

Elektromos kapacitás. Kondenzátorok csatlakoztatása.

Elektromos kapacitás- olyan vezetőre jellemző, amely elektromos töltést képes felhalmozni.

A fémmel megerősített test potenciálja megnő a hozzárendelt töltés növekedése miatt. Feltöltéskor Kés potenciális ts kapcsolatban állnak egymással

Q = C c, csillagok

C = Q/c

Itt Z- Arányossági együttható, vagy a test elektromos kapacitása.

Ily módon az elektromos kapacitás Z A test jelzi azt a töltést, amelyet a testnek kell adni ahhoz, hogy potenciálja 1 st-tal növekedjen.

A kapacitás mértékegysége a képlet szerint coulomb per volt vagy farad:

[Z] = 1 C / 1 V = 1 F.

A kondenzátorok olyan eszközök, amelyek két, szigetelővel elválasztott fémvezetőből állnak, és kapacitásuk változtatására szolgálnak.

Párhuzamos kapcsolat. Ha a kondenzátorokat párhuzamosan csatlakoztatjuk, akkor a mag pozitív pólusához csatlakoztatott lemezek potenciálja megegyezik ennek a pólusnak a potenciáljával. Úgy tűnik, a negatív pólushoz csatlakoztatott lemezek potenciálja nagyobb, mint ennek a pólusnak a potenciálja. A kondenzátorokra azonban ugyanaz a feszültség vonatkozik.

Z Zagaln = Q 1 + Q 2 + Q 3. Oskolki, oké, akkor Q = CU

Q Zagaln = C Zagaln U; Q1 = C1U; Q2 = C2U; Q3 = C3U; C Zagalniy U = C 1 U + C 2 U + C 3 U.

Így a kondenzátorok párhuzamos csatlakoztatása esetén a teljes vagy azzal egyenértékű kapacitás megegyezik a szomszédos kondenzátorok kapacitásának összegével:

Z zag = C1 + C2 + C3

A képlet azt mutatja, hogy ha n új kondenzátort párhuzamosan kapcsolunk, a kapacitás növekszik. Z zag = n C.

Következetes kapcsolat. Ha a kondenzátorok sorba vannak kötve (1.10. ábra), még mindig töltések maradnak a lemezeken. A külső töltőelektródákat az életmentő aljzathoz kell csatlakoztatni. A kondenzátorok belső elektródáin Z 1і Z 3 ugyanaz a töltés, mint a külsőeken, eltűnik. Ha a belső elektródákon lévő töltéstöredékek további elektrosztatikus indukció miatt kikerülnek a töltésszakaszból, a kondenzátor feltöltődik Z 2 Ugyanaz a jelentése.

Ismerjük ennek a kitörésnek a rejtett jelentését. Szóval jak

U = U 1 + U 2 + U 3

de U = Q/C zag; U1 = Q/C1; U2 = Q/C2; U 3 = Q / C 3, majd Q / C zag = Q / C 1 + Q / C 2 + Q / C 3.

Q-val való rövidítéssel kivonjuk 1/C FŐJAVÍTÁS = 1/C 1 + 1/C 2 + 1/C 3.

Ha két kondenzátor sorba van kötve, vikoriszt, tudjuk

Z zag = C 1 C 2 / (C 1 + C 2)

Ha n új kondenzátort sorba kötünk, az állványon lévő burkolatok kapacitása csökken.

Z ZAGALN = Z/n.

A magban lévő kondenzátor feltöltésekor a mag életenergiája a kondenzátor elektromos mezőjének energiájává alakul:

W C = C U 2 / 2 vagy mert Q = CU,

Fizikailag felhalmozott energia elektromos mező Dielektromos molekulák és atomok polarizációjáért jutalmazzák.

Amikor a kondenzátorlemezeket a vezető rövidre zárja, a kondenzátor lemerül, és ennek eredményeként az elektromos mező energiája hővé alakul, ami akkor látható, amikor az áram áthalad a vezetőn.

Elektromos lándzsa. Ohm törvénye.

Az elektromos lándzsa elektromos energia rögzítésére, továbbítására, átalakítására és átalakítására szolgáló eszközök összessége.

Az elektromos lándzsa több eszközből - elemből áll elektromos lándzsa.

Az elektromos energiaforrások közé tartoznak az elektromos generátorok, amelyekben a mechanikai energiát elektromos energiává alakítják, valamint a primer elemek és akkumulátorok, amelyekben a kémiai, hő- és fényenergiát más típusú energiát alakítanak át villamos energiává.

Ohm törvénye- egy fizikai törvény, amely a közötti kapcsolatokat jelenti Elektromos pusztító erő dzherela vagy feszítéssel és erővel a dobot és a karmester támogatását.

Vessünk egy pillantást az özvegy tanyájára lés az S keresztmetszet területe.

Legyen a vezető egyenletes elektromos térfeszültségben. Ennek a térnek a hatására a vezető szabad elektronjai a ξ párhuzamos irányvektor mentén gyorsulást keltenek. Az elektronok áramlása addig folytatódik, amíg érintkezésbe nem kerülnek a kristályvezető szerelvények ionjaival. Ebben az esetben az elektronsebesség nullára csökken, majd az elektrongyorsítási folyamat ismét megismétlődik. Az elektronok töredékei egyenletesen gyorsulnak, átlagos sebességük

υ av = υ max /2

de υ max- Az elektronok likviditása az ionokkal való érintkezés előtt.

Nyilvánvaló, hogy az elektronfluiditás egyenesen arányos a ξ térerősséggel ; Nos, az átlagos folyékonyság arányos ξ . Az ale strumot és a strum vastagságát a vezetőnél folyó elektronáramlás folyékonysága határozza meg.

Elektromos robot hogy feszesség.

Ismerjük a robotot, hogyan használja a sugárhajtást a töltet mozgatására q minden zárt Lanzugban.

W I = E q; q = I t; , E = U + U VT,;

Azt a mennyiséget nevezzük, amelyet a munka sebessége jellemez erőlködés:

P = W/t. P = U I t / t = U I = I 2 R = U 2 / R;[P] = 1 J / 1 s = 1 W.

Q = I 2 R t

A lerakódás a Lenz-Joule törvényen alapul: a hőmennyiség, amely akkor látható, amikor egy áram áthalad a vezetőn, arányos az áramlás erejének, a vezető támasztékának és az áram áthaladásának idejével.

A mágneses tér jellemzői.

A mágneses tér az elektromágneses tér két oldalának egyike, amelyet egy elektromosan töltött részecske beáramlása jellemez, amelynek ereje arányos a részecske töltésével és folyékonyságával.

A mágneses mezőt olyan erővonalak képviselik, amelyek metszik a mező közelében elhelyezett mágneses nyilak irányát. Így a mágneses tűk a mágneses tér vizsgálati elemei.

A B mágneses indukció a mágneses teret jellemző vektormennyiség, amely a mágneses tér oldalán összeeső töltött részecskére ható erőt jelzi.

A középpont abszolút mágneses penetrációja egy olyan együttható, amely tükrözi a középső mágneses erejét

Az N mágneses tér erőssége az életközép erőiben rejlő vektormennyiség, amelyet a mágneses teret létrehozó vezetők strumája jelzi.

Karmester ütéssel és mágneses mezővel.

A mágneses térben elhelyezkedő hengerből erő hat a vezetőre (3.16. ábra). Tehát, ahogy a fémvezető átáramlik az elektronok áramlásán, a vezetőre ható erőt a vezető összes elektronjára l-es hozzájárulással ható erők összegének tekinthetjük. Ennek eredményeként a következő összefüggés adódik: F = F O n l S,

de F O – Lorentz-erő, amely elektrononként;

n - elektronkoncentráció (elektronok száma térfogatonként);

l, S - a vezeték keresztirányú keresztmetszetének területe és területe.

A képlet a következőképpen írható fel: F = q o n v S B l sin b.

Könnyen érthető, hogy a q o n v összeadása J vastag struma; Nos, hát,

F = J S B l sin b.

Tvir J S є strum I, akkor F = I B l sin b

A lerakódások hiánya megdönti Ampere törvényét.

Közvetlenül az erőt a bal kéz szabálya jelzi. Nézze meg azt a jelenséget, amely a robotizált villanymotorok alapját képezi.

Mechanikai energia átalakítása elektromos energiává.

A térből a mágneses térben lévő vezető, az F elektromágneses erő egyenes, a bal oldali szabály szerint. Ennek az erőnek köszönhetően a vezető tovább mozog, és ezért az elektromos energia mechanikai energiává kezd átalakulni.

A legfontosabb kép a szerpentines strum.

A változást strumnak nevezzük, amelynek változása egy óránként egyenlő időközönként közvetlenül megismétlődik.

Az elektromágnes vagy az állandó mágnes pólusai között (4.1. ábra) egy hengeres forgórész (ív) található, amely elektromos acéllemezekből van összeállítva. A horgonyhoz egy tekercs van rögzítve, amely a dart több fordulatából áll. Ennek a tekercsnek a végei érintkező gyűrűkkel vannak összekötve, amelyek az armatúra köré vannak tekerve. Az érintkezőgyűrűkre törhetetlen érintkezők (kefék) csatlakoznak, amelyek segítségével a macska a külső lándzsához kapcsolódik. A pólusok és az armatúra közötti rést úgy alakítják ki, hogy az újban a mágneses tér indukciója a szinuszos törvény szerint változik: B = B m sin b.

Ha az armatúra likviditású mágneses térbe van burkolva, akkor a tekercs aktív oldalait EPC indukció indukálja (az aktív oldalak azok, amelyek a generátor mágneses terében vannak)

Szinuszos mennyiségek ábrázolása további vektorok segítségével.

Tekerje körbe az I m vektor az év nyíllal szemközti sarok stacionárius frekvenciáját. Az I m vektor helyzetét a metszett Sh adja meg.

Az I m vektor vetületét az egészre az I m sin(у t + Ш) kifejezés fejezi ki, amely a változási strum mitten értékét jelzi.

Ily módon a változó áramlás óránkénti diagramja az I m vektor függőleges vetületével az óra után emelkedik folyadékká.

A szinuszos mennyiségek további vektorok mögötti megjelenítése lehetővé teszi ezen mennyiségek cob-fázisainak és a köztük lévő fázisok egyértelmű megjelenítését.

A vektordiagramokon több vektor felel meg az áramlás, a feszültség és az EPC különböző értékeinek, és a töredékek arányosak ezen értékek amplitúdóival.

Elektromos lándzsa cserélhető hengerből aktív támasztékkal.

A cserélhető szár lándzsájának bilincsein a feszültség u = U m sin Шt. Mivel Lanzugnak csak aktív támogatása van, ezért Ohm törvénye szerint a lantsug cselekményei,

i = u/R = U m sin Шt /R = I m sin Шt,

de I m = U m / R є Ohm törvénye szerint for amplitúdó értékek. A vírus bal és jobb oldali részeinek felosztása után eltávolíthatjuk Ohm törvényét a következő értékekre:

Az áramlás és a feszültség mittev értékeinek kifejezései alapján arra a következtetésre jutottunk, hogy az áramlás és a feszültség a lancusban az aktív támogatással fázison kívül van.

Mitt erőlködik. Nyilvánvalóan a tömítettség az energiafogyasztás folyékonyságát jelenti, ezért a lantsyug változtatható áramlása változó méretű. A jelentéshez feszültség p = u I = U m I m sin 2 χt.

Azokat nézve, amelyek sin 2 út = (1 - cos 2út) / 2 і U m I m / 2 = U m I m / () = UI, a maradék eltávolítható: p = UI – UI cos 2út .

A képlet elemzése, amely összhangban van ezzel a képlettel, azt mutatja, hogy a kesztyű feszültsége, amely megfosztja a pozitív energiától az egész órán keresztül, az UI szintje körül ingadozik.

Közepes tömítettség. Az energiafelhasználás maximalizálása érdekében az elmúlt három órában teljes mértékben ki kell használnia az átlagos energiafelhasználási sebességet vagy az átlagos (aktív) intenzitást. H = U I.

Az aktív teljesítmény mértékegységei: watt (W), kilo-(kW) és megawatt (MW): 1 kW = 10 3 W; 1 MW = 106 W.

Elektromos lándzsa induktivitású cserélhető hengerből.

Alul szinuszos feszültség ferromágneses mag nélküli induktív tekercses lándzsán kell átmenni sinus strum i = I m sin ьt. Ennek oka a macska változó mágneses mezője L EPC önindukció indukálja e L. Nál nél R=0 A feszültség teljesen megegyezett az EPC árával; Nos, hát, u = e L. Oskolki e L = - L , akkor

u = L = L = I m Ш L cos Шt. különben u = U m sin (уt + de U m = I m × L

Az áramlás és a feszültség mittev értékeinek alábbi kifejezéseiből arra a következtetésre jutunk, hogy az induktivitású lancus áramlása fázisban van a p/2 vágási feszültséggel. Ez fizikailag azzal magyarázható, hogy az induktív tekercs megvalósítja az elektromágneses folyamatok tehetetlenségét. Tekercs induktivitása L Ez a tehetetlenség gyors visszatérése.

Vivedemo Ohm törvénye erre a Lanzugra. A viraza (5.6) úgy van kifejezve, hogy I m = U m / (Ш L). Gyerünk ш L = 2р f L = X L, de X L- induktív oper lanzug. Akkor elvisszük

I m = U m /X L

Ez Ohm törvénye az amplitúdó értékekre. A vírus bal és jobb oldali részeinek felosztása után az Ohm-törvény minden értékre megszűnik: I = U/X L.

Elemezzük a vírust X L = 2р f L. Megnövelt frekvenciájú adatfolyammal f induktív támogatás X L növekszik (5.8. ábra). Fizikailag ez azzal magyarázható, hogy az áramlás folyékonysága megváltozik, és ezáltal az EPC önindukciója növekszik.

Vessünk egy pillantást a Lanzug energia erejére az induktivitás mellett.

Mitt erőlködik. Jak i lantzug s R, A feszültség értékét a feszültségérték hozzáadásával jelzi:

p = u i = U m I m sin (ут + l/2) sin уt = U m I m cos уt sin уt .

Szóval jak sin út cos út = sin 2útі U m I m / 2 = U I, akkor a maradék: p = U I sin 2 yt.

Grafika ábra. 5.9 egyértelmű, hogy a feszültség és a feszültség azonos jelei mellett a feszültség pozitív, és különböző jelek- Negatív. Fizikailag ez azt jelenti, hogy az átállási időszak első negyedében a sugár energiája a tekercs mágneses terének energiájává alakul. Az időszak másik negyedében, amikor a patak megváltozik, a macska a felhalmozott energiát a dzherel felé fordítja. Az időszak végén ismét megismétlődik a jerelen keresztüli energiaátvitel folyamata.

Így középen a macska nem tartja meg az energiát, és ezért a feszítés aktív P=0.

Reaktív feszültség. A mag és a tekercs közötti energiacsere intenzitásának gyors jellemzéséhez használja a reaktív feszültséget: Q = U I.

A meddőteljesítmény mértékegysége meddő volt-amper (VAr).

Elektromos lándzsa cserélhető hengerből, aktív támasztékkal és induktivitással.

Lantsug falvakból áll, amelyek ereje látható.

Elemezzük ennek a Lanzugnak a munkáját. A Lanzygu húrjai változzanak a törvény szerint i = I m sin ьt. Todi feszültség az aktív támogatáson u R = U Rm sin ыt, Tehát ezen a területen a feszültségek és áramok fázisban jönnek össze.

Feszültség a macskán u L = U Lm sin (уt + р/2), a feszültség induktivitására vonatkozó töredékek a vágáshoz való áramlás fázisában haladnak előre r/2. Vessünk egy pillantást az általunk vizsgált Lanzug vektordiagramjára.

A vektor strumát a hátára tesszük én akkor a feszültségvektor U R, amely fázison kívül van a strum vektorral. Cob vektor U L, amely a vektor strumát a vágásig rezegteti r/2, amely az U R vektor végéhez kapcsolódik a hajtogatásának erőssége érdekében. Teljes feszültség u = U m sin (уt + ц) vektorral ábrázolva U, Szúrjuk be a strumát a vektor fázisa mentén a metszett ts-ekbe.

Vektorok U R, U L і U állítja tricutnik napruk.

Vivedemo Ohm törvénye erre a Lanzugra. A tricubitusra vonatkozó Pitagorasz-tétel alapján a feszültség az U =

Ale U R = I R, a U L = I X L; akkor U = = én ,

Csillagok I = U / .

Írja be az = értéket Z, de Z- Povniy opіr lanziuga. Látom, hogy Ohm törvénye igaz I = U/Z.

A lanciug Z járulékos támaszának töredékeit a Pitagorasz-tétel határozza meg, amelyet a támaszok tricubitusa támaszt alá.

A töredékek egymás után kapcsolva a telkeken a feszültség egyenesen arányos a támaszokkal, a támasztékok mellékfolyója hasonló a trikuláris feszültséghez. Zsuv fázisok ts a szár és a feszültség közötti feszültséget a támasztékok tricubitusából határozzuk meg: tg = X L/R; cos c = R/Z

Mert szekvenciális Lanzug mosd meg az arcod ts nézet a vektor struma én. Szilánkok vektor U a vektor fázisának megfelelő pusztítás én a vágásra ts Az évfordulós nyíllal szemben ennek pozitívabb jelentése van.

Egy aktív támasztékkal és induktivitással rendelkező zsinór energiaviszonyait láthatjuk.

Mitt erőlködik.

p = U I cos q - U I cos (2 ьt + q).

Az ezen az alapon generált vírus elemzése azt mutatja, hogy a feszültség mitt értéke állandó szint felett ingadozik. UI cos ami az átlagos feszességet jellemzi. A grafikon negatív része azt az energiát jelzi, amely a magtól az induktív tekercsig és vissza megy.

Közepes feszültség. A lándzsa átlagos, aktív, feszessége jellemzi a ráfordított energia mennyiségét aktív támogatástÉs hát, P = U R I.

A vektordiagramokból egyértelműen kiderül, hogy U R = U cos c. Todi P = U I cos c.

Reaktív feszültség A reaktív feszültség jellemzi az induktív tekercs és a mag közötti energiacsere intenzitását: Q = U L I = U vétkezem

Tele feszültséggel. Az extrém feszültség fogalmát az elektromos gépek korlátozó feszültségének felmérésére használják: S = U I.

Oskolki sin 2 q + cos 2 q = 1, akkor S =

Az állandó nyomás mértékegysége volt-amper (A).

Elektromos lándzsa egy változtatható henger amnesztiával.

Elemezzük a Lanzug-folyamatot.

Kíváncsi vagyok a jerela bilincsének feszültségére u = U m sin ьt, A lanzugi Todi strum is a szinuszos törvény szerint változik. Strum követi a képletet i = dQ/dt. Az elektromosság teljesítménye K a kondenzátor lapjain csatlakozik a kondenzátor feszültségéhez, és így: Q = C u.

Otje i = dQ / dt = U m ы С sin (уt + р/2)

Ily módon az amnesztiával rendelkező lándzsánál lévő ütés fázisban haladja a feszültséget a p/2 vágásnál

Fizikailag ez azzal is magyarázható, hogy a kondenzátor feszültsége függ a lemezek töltési szintjétől az áramlás áthaladása után. Nos, a feszültség csak a hiba után jön.

Az Ohm-törvényt Lanzugra az emnesztiából vezetjük le. A vírus terjed, ezért én

I m = U m = ,

Írja be a megnevezést: 1/ (uC) = 1 / (2р f C) = X C,

de X C- Lantsug epikus op.

Ekkor Ohm törvénye szerint ezt a formát lehet alkalmazni: amplitúdóértékekre én m = U m / X C

a fiatalok számára az érték én = U/X C.

A képlet azt mutatja, hogy az X amnéziás tengely növekvő gyakorisággal változik f. Ez azzal magyarázható, hogy nagyobb frekvencián nagyobb mennyiségű elektromos áram folyik át a dielektrikum keresztmetszetén egy óra alatt azonos feszültség mellett, ami egyenértékű a lándzsa megváltozott támasztékával.

Vessünk egy pillantást az amnesztiával járó lancusia energetikai jellemzőire.

Mitt erőlködik. Viraz a mitta feszültség úgy néz ki

p =ui = - U m I m sin τ cos χt = - UI sin 2 χt

A képlet elemzése azt mutatja, hogy az amnesztiával járó lancusban, valamint az induktivitású lancusban energiaátvitel történik a magból a vonzásba stb. Néha a mag energiája átalakul a kondenzátor elektromos mezőjének energiájává. A kifejezések sorozata és a kapcsolódó grafikonok azt mutatják, hogy az induktív tekercs és a kondenzátor sorosan kapcsolt be, és energiacsere zajlott közöttük.

A lándzsa átlagos feszessége amplitúdóval szintén nulla: P=0.

Reaktív feszültség A reaktor és a kondenzátor közötti energiacsere intenzitásának sajátos jellemzőihez használja a reaktív feszültséget Q = UI.

Elektromos lándzsa cserélhető hengerből aktív támogatással és amnesztiával.

Vivchennya Lanzug technikája Rі Z hasonló módszerrel a Lanzug becsepegtetésére Rі L. Strum által beállított i = I m sin ьt.

Todi feszültség az aktív támogatáson u R = U Rm sin ыt.

A tartály feszültsége az l/2 határértéken lévő áramlással párhuzamosan emelkedik: u C = U Cm sin (уt - l/2).

Ennek a lándzsának a vektordiagramja létrejön a kifejezések alapján.

A vektordiagramokból kiderül, hogy U = = = I

Csillagok I=U/

módosítsa az értéket Adja meg az értéket = Z,

viraz írható vizlyadiban I = U/Z.

Tricutnik támasztékok a baba indikációinak vizsgált lándzsájához. Oldalainak növekedése összhangban van a feszültség-tricuput oldalainak növekedésével a vektordiagramon. A fáziskülönbség ebben a fázisban jelentős, mivel a feszültség az áramlással párhuzamosan emelkedik: tg = - X C/R; cos q = R/Z .

Energetikailag fejlett lantsyugban s Rі Z formailag nem különbözik a Lancugtól Rі L. Mutassuk meg.

Mitt erőlködik. A fragmensek fázis strumáját nullának tekintjük i = I m sin ьt fázisban emelkedik a feszültség

struma-tól kut ts | És hát, u = U m sin (уt + ц)

Todi p = u i = U m I sin (ут + ц) sin уt.

Miután leeresztettük a comb közötti nyílásokat, eltávolíthatjuk őket p = U I cos q - U I cos (2 ьt + q).

Közepes feszültség. Az átlagos tömítettséget a helyhez kötött raktári kesztyű tömítettsége jelzi: p = U I cos c.

Reaktív feszültség A reaktív feszültség jellemzi a test és az amnesztia közötti energiacsere intenzitását: Q = U I sin c.

Szóval jak ts< 0 , majd reaktív feszültség K< 0 . Fizikailag ez azt jelenti, hogy ha a kapacitás energiát szolgáltat, akkor az induktivitása megegyezik azzal, mintha ugyanabban a lándzsában lenne.

Elektromos lándzsa cserélhető hengerből aktív támasztékkal, induktivitással és kapacitással.

Egy lándzsa aktív támasztékkal, induktivitással és amnesztiával, valamint az aktív és reaktív tartók másodlagos csatlakozásával és a végső befecskendező áramkörrel.

Elfogadjuk a nulla folyam fázisát: i = I m sin ьt.

Todi feszültség az aktív támogatáson u R = U Rm sin ыt,

induktivitás feszültség u L = U Lm sin (уt + р/2),

feszültség a kapacitáson u C = U Cm sin (ут - р/2).

Vessünk egy pillantást a vektordiagramra X L > X C, akkor. U L = I X L > U C = I X C.

Eredményes stressz vektor U a gazdag vektor vektor lefagy U R, U Lі U C.

Vektor U L + U C az induktivitás és a kapacitás feszültségét jelenti. Amint az a diagramokból látható, ez a feszültség kisebb lehet, mint a bőrfelület feszültsége. Ez az induktivitás és az amnesztia közötti energiacsere folyamata.

Levezetjük az Ohm-törvényt az elemzett Lanzugra. Töredékek vektor modul U L + U C U L - U C aktív értékei közötti különbségként biztosítjuk, akkor a diagramokból úgy tűnik, hogy U =

Ale U R = IR; U L = I X L , U C = I X C;

Nos, hát, U = I

csillagok I = .

Vvіvshi jelölés = Z, ahol Z a Lanczyg új alapja,

Tudjuk I = U/Z.

Az induktív és az induktív támaszok közötti különbség = X a Lanczug sugárhajtású támogatást hívják. Az orvos eltávolítja az R lándzsa tricubitus támaszát, Lі Z.

Nál nél XL>XC reaktív opir Pozitívan és Lanczyg alapja aktív-induktív jellegű.

Nál nél X L< X C a reaktív válasz negatív, a Lancjug válasz pedig aktív-emnesztikus jellegű. Az áramlás és a feszültség közötti fázisok előjele automatikusan megszűnik, mivel a reaktív támasz egy algebrai mennyiség:

tg = X/R.

Ily módon a X L ≠ X C Az induktív vagy az emnetikus alap számít, hogy az energiapontból a lancug z R, L és Z látása a lancug z R, L vagy R, C-re csökkenjen. Ezután a mitteva feszültség p = U I cos c – U I cos (2шt + c), miért a jel ts képlet jelzi tg = X/R. Feltűnően aktívak, reaktívak és teljesen feszültek, a következő kifejezések jellemzik őket:

P = U I cos c; Q = U I sin q; S= = U I.

A lantzug robot rezonancia üzemmódja. Feszültségrezonancia.

Hagyja, hogy az elektromos lándzsa eltávolítson egy vagy több induktivitást és kapacitást.

A rezonáns üzemmódban a Lanzug robotjai megértik az üzemmódot, amely tisztán aktív. Az életelv szerint a lándzsa elemeit rezonáns üzemmódban mozgatják aktív támaszként, így a zavartalan rész áramlása és feszültsége fázison kívül van. A lándzsa reaktív feszültsége a korábbi nullán van.

Két fő mód van: feszültségrezonancia és folyamrezonancia.

Feszültségrezonancia hívjunk egy jelenséget a lancusban egy következő körrel, ha a lancusban lévő ütés fázisban van a jerela feszültségével.

Ismerjük a feszültség mentális rezonanciáját. Annak érdekében, hogy a Lantzug árama fázisban legyen a feszültséggel, a reaktív támogatás nulla lehet, mivel tg q = X / R.

Így a feszültség mentális rezonanciája є X = 0 vagy X L = X C. Ale X L = 2nfL, és X C = 1/(2nf C), ahol f az életciklus gyakorisága. Ennek eredményeként tudunk írni

2nf L = l/(2nf C).

Virishivshi szertartásos shodo f, elutasítva f = = f o

Amikor a feszültség rezonancia, a jig frekvenciája megegyezik az oszcilláló áramkör frekvenciájával.

Ezt a Thomson-képlet fejezi ki, ami az f áramkör nedvességfrekvenciájának tartalmát jelenti az L és C paraméterekben. Lehet találgatni, hogy mi a kondenzátor a töltőáramkörhöz a készülékben postynogo strum, majd zárd le az induktív tekercsre, akkor az áramkörben nem lesz zminny strum frekvencia f o . A pazarlás következtében a körben a rezgés kialszik, az oltás órája a költségek értékén belül van.

A feszültségrezonanciát vektordiagram jelzi.

Az állványon diagramok és az Ohm-törvény található a Lanzughoz R, Lі Z Fogalmazzuk meg a feszültségrezonancia szimbólumait:

a) lanjuga támogatás Z = R minimális és napi aktív;

b) a lándzsa húrja a jerela feszültségével fázison kívül esik és eléri a maximális értékét;

c) az induktív tekercs feszültsége hasonló a kondenzátor feszültségéhez, és a bőr sok esetben meghaladhatja a lándzsaszivattyúk feszültségét.

Fizikailag ez azzal magyarázható, hogy a rezonancia során keletkező feszültség kevesebb az áramkör veszteségeinek fedezésére. A tekercseken és a kondenzátorokon a feszültséget a bennük felhalmozódott energia határozza meg, melynek értéke nagyobb, mint az áramkörben elveszett kevesebb energia. Egyértelműen jelzi, hogy a Q áramkör minőségi tényezőjét a tekercsen vagy a kondenzátoron lévő feszültség és a lándzsaszivattyúk feszültségének aránya jellemzi rezonancia esetén:

Q = U L / U = U L / U R = I X L / (I R) = X L / R = X C / R

A rezonanciánál X L = 2nf L = 2р

A = Z B értéket a kontúr támaszának nevezzük. Ilyen módon

Q = Z B/R.

A colivális áramkör erősségét a rezonanciafrekvenciák folyamai, a többi frekvenciájú folyam gyengülését pedig egy rezonanciagörbe jellemzi.

A rezonanciagörbe az áramkörben lévő áram aktuális értékének tartalmát mutatja az áramkör állandó frekvenciája mögötti sugár frekvenciájához viszonyítva.

Ezt a tárolást az Ohm-törvény határozza meg Lanzug s R, L és C esetén. Valójában I = U / Z, ahol Z = .

A kicsi megmutatja a sugártámasz lerakódásait X = X L - X C A dzherel frekvencia típusa f.

A grafikon elemzése azt mutatja, hogy alacsony és magas frekvenciákon a reaktív támasz nagy, és az áramkör áramlása kicsi. A közeli frekvenciákon f kb, a reaktív alátámasztás kicsi és a kontúrhoz való áramlás nagy. Ebben az esetben minél magasabb az áramkör minőségi tényezője K Ez a görbét jobban rezonálja a kontúrra.

A lantzug robot rezonancia üzemmódja. Strum rezonancia.

Strum rezonancia Ezt nevezzük jelenségnek a párhuzamos kovalens áramkörrel rendelkező lándzsában, ha a lándzsa zavartalan részénél lévő ütés fázisban van a jerela feszültségével.

A csecsemőn egy párhuzamos colivális áramkör diagramja látható. Opir R induktív kamrában a tekercs aktív támasztékán fellépő hőveszteségek határozzák meg. Ezen a területen megúszhatod a kiadásokat.

Ismerjük a patakok mentális rezonanciáját. Az értékek alapján az áramlás fázisba kerül a feszültséggel U. Ezenkívül az áramkör vezetőképessége lehet tisztán aktív, és a reaktív vezetőképesség egyenlő nullával. A folyamok mentális rezonanciája megegyezik az áramkör nulla reaktív vezetőképességével.

A folyamok rezonanciájának előjelének leírására vektordiagramot használunk.

Azért, hogy én a lándzsa nem relaxált részében fázisban van a feszültséggel, az induktív tekercs reaktív tároló áramával I Lp Szükséges tiszteletben tartani a modul struma emnіsnoy gіl én C. Az induktív tekercs tároló strumája aktív I La sima dzherel-folyamként jelenik meg én.

Fogalmazzuk meg a patakok rezonanciájának jeleit:

a) áramköri támogatás Z K maximum i nap aktív;

b) a lándzsa zavartalan részében a strum a sugár feszültségével fázisba kerül és gyakorlatilag minimális értéket ér el;

c) a macska reaktív tároló strumája hasonló az emnéziás strumához, és ezek a strumák gyakran túlnyújthatják a dzherela strumáját.

Fizikailag ez azzal magyarázható, hogy az áramkör kis költségeihez (kis R) Strum dzherela csak e kiadások fedezésére van szükség. A tápáramkör energiát cserél a tekercs és a kondenzátor között. Ideális illeszkedésben (kontúr hulladék nélkül) a strum dzherela napi.

Végül vegye figyelembe, hogy a húrok rezonanciájának megnyilvánulása összetettebb és más, mint a feszültség rezonanciájának megnyilvánulása. Valójában a rádiótechnikai rezonancia több epizódját is megvizsgálták.

Alapvető sémák a háromfázisú lándzsák csatlakoztatásához.

Elvi diagram generátor
ábrán. A legegyszerűbb háromfázisú generátor diagramja látható, további segítséggel könnyen elmagyarázható a háromfázisú EPC kiválasztásának elve. Egy álló mágnes egyetlen mágneses mezőjében három keretet stacionárius folyékonysággal burkolnak be a térbe, egyenként 120°-ban.

Abban az időben, amikor t = 0 keret Ó vízszintesen el van terítve és EPC-vel indukálják e A = E m sin ьt .

Ez az EPC maga is bekerült a keretbe ВY ha 120°-kal elfordul és felveszi a keret helyzetét Ó. Ozhe, mikor t = 0 e B = E m sin (ут -120 °).

Hasonló módon méretezve ismerjük az EPC-t a keretben CZ:

e C = E m sin (wt - 240 o) = E m sin (wt +120 °).

Kötetlen háromfázisú jelölési rendszer
A tekercsek megtakarításával háromfázisú generátor egyesülj a tükörrel és a trikutnikkal. Ebben az esetben a generátortól az indításig tartó összekötő nyilak száma háromra vagy négyre változik.

Tükörrel összekapcsolt generátor tekercsek diagramja

tovább elektromos diagramok A háromfázisú generátort általában három tekercs képviseli, amelyek egyenként 120°-os szögben el vannak forgatva. Tükörrel összekapcsolva (6.5. ábra) ezeknek a tekercseknek a végeit egy ponthoz kötjük, amelyet a generátor nullpontjának nevezünk, és O-val jelöljük. A tekercsek végeit A, B betűk jelölik, C.

A generátor tekercseinek rajza, amelyeket trikután köt össze

Ha tricupusszal kötjük össze (6.6. ábra), a generátor első tekercsének vége a másik, a másik vége a harmadik, a harmadik vége az első csutkához kapcsolódik. Az A, B, Z pontokhoz érje el a sikeres vonalat.

Lényeges, hogy egy ilyen kapcsolat tekercsében lévő húrok miatt az EPC geometriai összege E A, E Bі E C egyenlő nullával.

Fázis és lineáris áramlások és feszültségek kapcsolata.

Az áramellátó rendszerben működő háromfázisú generátortekercsek EPC-rendszere mindig szimmetrikus: az EPC-k amplitúdója állandó, 120°-kal fázison kívül van.

Nézett szimmetrikusan navantazhennya (ábra. 6.10), a jak

Z A = Z B = Z C = Z, q A = q B = q C = q.

A szorítás előtt A, B, C illessze az erőátviteli vezetéket - vezetékrudakat.

Írja be a megnevezést: I L- Lineáris zaj az erőátviteli vezetékeknél; Én F- Strum a navantazhenya támaszainál (fázisainál); U L- Vonalfeszültség a vezetékek között; U Ф- feszültségfázis a kilátás fázisokon.

Az áramkör elemzésének fázisai vannak lineáris fúvókák futni együtt: I L = Én F, feszültség U AB, U BCі U CAє lineáris, és feszültség U A, U B, U C- Fasnimi. A feszültséget összeadva tudjuk (6.10. ábra): U AB = U A - U B; U B Z = U B - U C; U SA = U Z - U A.

Csatlakozás a tükörhöz

A tükör képéből megjelenik a vektordiagram, amely megfelel ezeknek a követelményeknek (6.11. ábra). fázisfeszültség U A, U B, U C. Akkor vektorozunk U AB- mekkora a vektorok geometriai összege U Aі - U B, vektor U B.C.- mekkora a vektorok geometriai összege Uaі - Uc, vektor U SA- mekkora a vektorok geometriai összege U Zі - U A

A feszültség poláris vektordiagramja

A kép teljessége érdekében a vektordiagramon az áramlások vektorai is láthatók, amelyek a fázisfeszültségek (amelyek fontos induktívak) kimeneti vektoraival együtt jelennek meg.

Egy generált vektordiagramon minden vektor egy ponthoz (pólushoz) kapcsolódik, amelyet ún poláris. A poláris vektordiagramok fő előnye a pontosságuk.

A lineáris és fázisfeszültségek vektorait összekötő vonalak teljesülnek az ábra vektordiagramjával. 6.12, yaku név topográfiai. Ez lehetővé teszi, hogy grafikusan ismerje meg a feszültséget az áramkör bármely pontja között, amely az ábrán látható. 6.10. Például a C pont és a pont közötti feszültség kiszámításához, a támasz, a zárványok fázisbeli felosztásához elegendő a W pontot a vektordiagramon lévő vektor közepéhez csatlakoztatni. Uв. A diagramon a leolvasások feszültségvektora pontozott.

A stressz topográfiai vektor diagramja

Nál nél szimmetrikus navantazhennya fázis (és lineáris) feszültségvektorok moduljai egyenlőek egymással. Ezután a topográfiai diagramot az ábra szerint ábrázolhatjuk. 6.13.

Vektor diagram fázis- és vonali feszültségek szimmetrikus feszültséggel

A merőleges 3M elhagyásával az egyenes tricutanból tudjuk.

U L /2 = = .

U szimmetrikus tükör a csatlakozásokhoz kapcsolódó fázis- és lineáris áramlások és feszültségek

I l = Én F; U L = U Ф.

A transzformátorok célja a stagnálásuk. Transzformátor rögzítés

A transzformátort arra használják, hogy az egyik feszültség cserélhető forrását egy másik feszültség cserélhető bemenetévé alakítsák. Fokozott stressz, amikor segítséget kér feljebb lépni transzformátorok, változtatások - leminősítés

A transzformátorokat az erőátviteli vonalakban, az összekapcsolási technológiában, az automatizálásban, a rezgésszabályozási technológiában és más területeken használják.

Transzformátor Ez egy zárt mágneses mag, amelyen két vagy több tekercs van elválasztva. Alacsony feszültségű nagyfrekvenciás transzformátorokban, például rádióáramkörökben, a mag megsérülhet a mágneses áramkör miatt.

Egyfázisú transzformátor működési elve Átalakítási együttható.

A transzformátor működése a kölcsönös indukció jelenségén alapul, amely az elektromágneses indukció törvényét követi.

Nézzük meg az áramlás és a feszültség átalakulási folyamatának lényegét.

Egyfázisú transzformátor elvi diagramja

Amikor a transzformátor primer tekercsét a váltakozó feszültségszintre csatlakoztatjuk U 1 a húrok egyre jobban átmennek a tekercseken én 1(7.5. ábra) változó mágneses áramlás létrehozásához F. Mágneses áramlás fordulatokon keresztül szekunder tekercselés, EPC-t indukál benne E 2 Akkor vikorystuvati az élet navantazhennya.

A transzformátor primer és szekunder tekercsének töredékei ugyanazzal az F mágneses fluxussal vannak menetelve, az EPC tekercsben indukált kifejezések a következő formában írhatók fel: E 1 = 4,44 f w 1 Ф m. E 2 = 4,44 f w 2 Ф m.

de f- A váltakozó ütés gyakorisága; w- A tekercsek fordulatszáma.

Miután az egyik féltékenységet felosztották a másikra, elutasítják E 1 / E 2 = w 1 / w 2 = k.

A transzformátor tekercseinek fordulatszámát ún transzformációs tényező k.

Ily módon a transzformációs együttható megmutatja, hogyan kell beállítani nagyon jelentős Az elsődleges és szekunder tekercs EPC-je. Nos, bármikor, amikor a kesztyűk elhasználódnak, a szekunder és primer tekercs EPC értékei megegyeznek az átalakítási együtthatóval. Nem fontos megérteni, hogy mi lehetséges csak az EPC fázis teljes felfutásával a primer és szekunder tekercsekben.

Ha a transzformátor szekunder tekercsének lándzsája nyitott (terhelés nélküli üzemmód), akkor a tekercsszivattyúk feszültsége megegyezik az EPC-vel: U 2 = E 2, és a feszültség egyenlő lehet az EPC-vel. primer tekercsének U ≈ E 1 . Hé, mit tudsz írni? k = E 1 / E 2 ≈ U 1 / U 2 .

Így a transzformációs együttható az állványon mérhető a feszültség változtatásával a nem csatlakoztatott transzformátor bemenetén és kimenetén. A nem telepített transzformátor tekercseinek feszültsége az útlevélben van feltüntetve.

Vrahovuyuchi magas CCD transzformátor, akkor vazhat, scho S 1 ≈ S 2, de S 1=U 1 I 1- Súlyosság, amely az intézkedéshez tartozik; S 2 = U 2 I 2- Feszültség, ami megszállottságnak tűnik.

Ilyen módon U 1 I 1 ≈ U 2 I 2, csillagok U 1 / U 2 ≈ I 2 / I 1 = k .

A szekunder és primer tekercsek hengereinek aránya megközelítőleg megegyezik a transzformációs együtthatóval, ami a henger én 2 hányszor növekszik (változik), hányszor változik (növekszik) U 2.

Háromfázisú transzformátorok.

Fontos, hogy háromfázisú transzformátorokat használjunk a vezetékeken. Külső megjelenés, tervezési jellemzők A transzformátor fő elemeinek elrendezése az ábrán látható. 7.2. A háromfázisú transzformátor mágneses magjában három vezeték van, amelyek mindegyikén két azonos fázisú tekercs található (7.6. ábra).

A transzformátor távvezetékre történő csatlakoztatásához a tartály tetején porcelán szigetelőkkel ellátott perselyek vannak, amelyek közepén rézhuzalok vannak. A nagyfeszültség bevezetését betűk jelzik A, B, C, kisfeszültség bevezetése - betűkkel a, b, c. Bevezetés nulla nyíl A beillesztéshez balra forgassa el Aés O-t jelent (7.7. ábra).

A háromfázisú transzformátor működési elve és elektromágneses folyamatai hasonlóak a korábban tárgyaltakhoz. A háromfázisú transzformátor különlegessége, hogy a vonali feszültség transzformációs együtthatója a tekercsek csatlakoztatásának módjától függ.

A háromfázisú transzformátor tekercseinek csatlakoztatásának három fő módja van: 1) a primer és a szekunder tekercsek összekapcsolása tükörrel (7.8 a ábra); 2) a primer tekercsek összekapcsolása tükörrel, a szekunder tekercsek trikulettel (7.8. ábra, b); 3) a primer tekercsek összekötése trikulettel, a szekunder tekercsek pedig tükörrel (7.8. ábra, c).

A háromfázisú transzformátor tekercseinek csatlakoztatásának módszerei

Lényeges, hogy az egyik fázis tekercseinek fordulatszámának a betűhöz viszonyított aránya k amely az egyfázisú transzformátor transzformációs együtthatóját jelzi, és a fázisfeszültségek arányával fejezhető ki: k = w 1 / w 2 ≈ U f1 / U f2.

A vonali feszültségek betűnkénti transzformációs együtthatója jelentős h.

Amikor a tekercseket a zirka-zirka áramkör mögé csatlakoztatjuk c = U l1 / U l2 = U f1 / ( U f2) = k.

Amikor a tekercseket a zirka-trikutnik áramkör mögé csatlakoztatják c = U l1 / U l2 = U f1 / U f2 = k.

Amikor a tekercsek az áramkör mögé vannak csatlakoztatva trikutnik-zirka c = U l1 / U l2 = U f1 U f2 = k .

Így a transzformátor tekercseinek azonos fordulatszámával lehetőség van a transzformációs együttható jelentős növelésére vagy módosítására megfelelő tekercskapcsolási rajz kiválasztásával.

Autotranszformátorok és vibrációs transzformátorok

Az autotranszformátor elvi diagramja

Az autotranszformátornál A primer tekercs meneteinek egy része szekunder tekercsként van kialakítva, a mágneses csatlakozáson és a primer és szekunder tekercs közötti elektromos kapcsolaton kívül. Nyilvánvaló, hogy az energia milyen mértékben kerül át az elsődleges lándzsából a szekunder lándzsába, mind a mágneses kör mentén lezárt járulékos mágneses fluxuson, mind a nyilakon keresztül. Mivel a transzformátor EPC képlete az autotranszformátor tekercséig állandó, ugyanúgy, mint a transzformátor tekercsei előtt, az autotranszformátor transzformációs együtthatóját a bevezető vonalak fejezik ki. k = w 1 / w 2 = E 1 / E 2 ≈ U f1 / U f2 ≈ I 2 / I 1.

A tekercsek elektromos csatlakoztatása következtében a menetek egy részén keresztül, amelyeknek egyszerre kell áthaladniuk a primer és a szekunder tekercsen én 1і én 2, amelyek egyszerűek és kis transzformációs együtthatójuk miatt típusonként alig különböznek. Ezért a különbség köztük a kis tekercs. w 2 Vékony dartból kivonhatod magad.

Ily módon a k= 0,5…2 a rézsűrűség értékét határozzuk meg. Kisebb vagy nagyobb transzformációs együttható esetén az autotranszformátor teljesítménye a tekercs azon részétől függ, amelyen a sugáráramok áthaladnak én 1і én 2, akár több fordulatig is változik, és maga a szálak közötti különbség nő.

Az elsődleges és a szekunder lándzsa elektromos csatlakoztatása a készülék nem biztonságos működéséhez vezet, mivel ha az alsó tengelyű autotranszformátor szigetelése megszakad, a kezelő kieshet. magasfeszültség első tét.

Az autotranszformátorokat nehéz motorok indítására, a feszültség szabályozására használják világítási időszakokban, és más helyzetekben is, ha szükséges a feszültség szabályozása kis időközönként.

Rezgő transzformátorok feszültséghez és teljesítményhez Vikoristuyut a vibrációs eszközök bekapcsolásához, az automatikus vezérlőberendezésekhez és a nagyfeszültségű lándzsa védelméhez. Lehetővé teszik a cserélőeszközök méretének és tömegének megváltoztatását, a szervizszemélyzet biztonságának növelését, valamint a csereeszközök körének bővítését.

Feszültség transzformátorok feszültségmérő készülékek voltmérőinek és feszültségtekercseinek bekapcsolására szolgál (7.10. ábra). A tekercsek töredékei nagy tartásúak és kis feszültségűek, ami figyelembe vehető, hogy a transzformátorok üresjárati feszültség alatt működnek.

Kapcsoló áramkör szellemileg beosztott feszültség transzformátor

Vimiryuvalny transzformátorok és struma a vikoriszt segítségével kapcsoljuk be a vibrációs készülékek ampermérőit és áramlási tekercseit (7.11. ábra). Ezek a tekercsek kis léptékben is működnek, így a transzformátorok és az áramok gyakorlatilag zárlatos üzemmódban működnek.

Kapcsolási rajz a rezgőtranszformátor bekapcsolásához és a hengerhez való hozzárendeléséhez

Az így létrejövő mágneses fluxus a transzformátor mágneses áramkörében ugyanaz a különbség a primer és szekunder tekercs által létrehozott mágneses fluxusok között. Normál elmékben a transzformátor teljesítménye kicsi. Ha azonban a szekunder tekercs lándzsája nyitva van, csak az elsődleges tekercs mágneses fluxusa lesz jelen a magban, ami jelentősen meghaladja a differenciális mágneses fluxust. Ha a feszültség gyorsan növekszik, a transzformátor túlmelegszik és meghibásodik. Ezenkívül a szakadt másodlagos lándzsa végén egy nagy EPC jelenik meg, ami nem biztonságos a kezelő számára. Ezért a struma transzformátor nem kapcsolható be a vezetékre új adapter hozzáadása nélkül. A kezelőszemélyzet biztonságának növelése érdekében a vibrációs transzformátor burkolata megbízhatóan földelt.

Az aszinkron motor működési elve. Kovácsolás és a rotor tekercselés gyakorisága.

Az ördögi mágneses téren alapuló aszinkron motor működési elve, amely kiderül, és az elektrotechnika alapvető törvényei.

Amikor a motor be van kapcsolva háromfázisú struma Az állórészen mágneses tér jön létre, amely elfordul, amelynek tápvezetékei mozgatják a forgórész tekercsének vezetékeit vagy tekercseit. Ebben az esetben az elektromágneses indukció törvénye szerint az EPC indukálódik a rotor tekercsében, arányosan a tápvezetékek frekvenciájával. Az indukált EPC hatására a mókusketrec rotor sugárértékei ingadoznak.

Az Ampere-törvénynek megfelelően mechanikai erők lépnek fel a mágneses mezejű hengerrel rendelkező vezetőkre, amely Lenz elvét követve azonosítja a hengereket indukáló okot. a rotor tekercselő rugóinak rugói a felöltőmező elektromos vezetékeivel. Ily módon a felszabaduló mechanikai erők közvetlenül kicsavarják a forgórészt a tekercselési mezőből, megváltoztatva a forgórész tekercselés keresztléceinek folyékonyságát mágneses tápvezetékekkel.

A forgórész nem érheti el egy valódi rotorban a mező tekercselésének frekvenciáját, mert ha a forgórész tekercsei törhetetlennek tűnnének, mielőtt a mágneses erővonalak és indukált áramok megjelennének a rotor tekercsében. Emiatt a forgórész a mező tekercselésének frekvenciájánál kisebb frekvenciával forog, akár a mezővel aszinkron, akár aszinkron módon.

Mivel a forgórész tekercsét horganyzó erők kicsik, a rotor olyan frekvenciát ér el, amely közel van a terepi tekercselés frekvenciájához.

A motor tengelyére ható megnövekedett mechanikai erő hatására a rotor tekercselési frekvenciája megváltozik, a forgórész tekercsében lévő fúvókák növekednek, ami a motor nyomatékának növekedéséhez vezet. A rotor nagy forgási frekvenciájánál egyenlő egyensúly jön létre a nyomaték és a forgatandó nyomatékok között.

Jelentősen át n 2 Az aszinkron motor Bulo rotorfrekvenciája be van szerelve, így n 2< n 1 .

A forgórész mágneses terének forgási frekvenciája, akkor. kiskereskedelem n 1 – n 2, hívás a kovácsművekhez. A Zazvichiy kovzannya a mező burkolásának frekvenciájának egyes részein meghajlik, és jelzi a betűt s: s = (n 1 - n 2) / n 1 A kovácsolt anyagot a motor előtt kell tartani. Névleges feszítési értékkel közel 0,05 lesz alacsony feszültségű gépeknél és 0,02 körüli nagy teherbírású gépeknél. Nyilvánvaló, hogy n 2 =(l – s) n 1 . A transzformáció után meghatározásra kerül a motor tekercselési gyakoriságának értéke, amely hasznos a további feldolgozáshoz: n 2 = (l - s)

A motor normál üzemmódjában a töredékek kicsik, a motor forgási frekvenciája kissé eltér a mező forgási frekvenciájától.

Valójában az egyenletet gyakran százban fejezik ki: b = ·100.

Többség aszinkron motorok A kovácsolás nem haladja meg a 2…5%-ot.

A kovácsolás a motor egyik legfontosabb jellemzője; Ezen keresztül fejeződik ki az EPC és a rotor ütése, nyomatéka és forgási frekvenciája.

Elpusztíthatatlan rotorral ( n 2= 0) s = l. A motor ilyen helyzetben van az indítás pillanatában.

A szándék szerint a kovácsolásnak a motor tengelyéhez való rögzítés pillanatában kell feküdnie; Ezért a forgórész forgási frekvenciája a tengely nyomatékától függ. A rotor tekercselési gyakoriságának névleges értékei n 2, az aszinkron motor adattábláján feltüntetett feszültség, frekvencia és feszültség alapértékei szerint.

Aszinkron gépek, mint mások elektromos gépek, vérfarkasok. Nál nél 0 < s < l a gép motor üzemmódban, rotor fordulatszámon működik n 2 kisebb vagy magasabb frekvenciájú állórész mágneses mező burkolása n 1. Ha a külső motor a rotort a forgási frekvenciára forgatja, akkor magasabb szinkronfrekvencia: n 2 > n 1 akkor a gép robotgenerátor üzemmódba kapcsol. Ebben az esetben a tengelykapcsoló negatívvá válik, és a hajtómotor mechanikai energiája elektromos energiává alakul.

A váltakozó folyam aszinkron generátorai egy kicsit stagnálnak.

Szinkron generátor. Szinkron motor.

A szinkron gépek forgórésze szinkronban forog a megforduló mágneses térrel (lásd a nevüket). A forgórész tekercselési frekvenciájának és mágneses mezőjének töredékeit azonban nem indukálják a forgórész tekercsében lévő fúvókák. Ezért a forgórész tekercselése eltávolítja az állandó áramlás életerejét.

A szinkrongép állórészének huzalozása (8.22. ábra) gyakorlatilag nem különbözik az aszinkron gép állórészének beépítésétől. Helyezze az állórész hornyába háromfázisú tekercselés amelyek végei a terminál panelre kerülnek. A rotor néha állandó mágnesként készül.

Zagalny Viglyad szinkron generátor állórész

A szinkron generátorok rotorjai lehetnek kiugró pólusúak (8.23. ábra) vagy implicit pólusúak (8.24. ábra). Az első szakaszban a szinkron generátorokat vízerőművek alacsony fordulatszámú turbinái, a másikban pedig hőerőművek gőz- vagy gázturbinái hajtják.

Zagalny nézet egy szinkron generátor implicit pólusrotoráról

Zagalny nézet egy szinkron generátor implicit pólusrotoráról

A forgórész tekercsét a rézgyűrűkből és grafitkefékből kovácsolt és hajtogatott érintkezők biztosítják. Amikor a forgórész fel van tekerve, a mágneses mező túlnyomja a tekercs állórész fordulatait, és EPC-t indukál bennük. A szinuszos EPC-alak eléréséhez növeljük a forgórész és az állórész felülete közötti rést a pólusdarab közepétől a szélekig (8.25. ábra).

A szélrés alakja és a mágneses indukció eloszlása ​​a rotor felületén szinkron generátorban

A szinkrongenerátor indukált EPC-jének (feszültség, áramlás) frekvenciája f = p n / 60,

de R- A generátor forgórészének póluspárjainak száma.

Mitt feszessége p = a változtatható strum ui lance és az óra függvénye.

Vessünk egy pillantást a lancusban zajló energetikai folyamatokra, amelyek egymás után összefüggő r, L és C parcellákból fejlődnek ki (1.13. ábra).

Rizs. 1.13. Lantsug, amely egymás után összekapcsolt r, L és C szakaszokból áll

A feszültségszint ezen a területen így néz ki:

(1.26)

Nyilvánvaló, hogy a lándzsa bilincseinek és a lándzsa szomszédos parcelláinak egyujjas feszültsége esetén a bordázatot eltávolítják:

Fontos megjegyezni, hogy a támasztó rész feszültsége mindig pozitív érték, és az energiaelnyelés visszafordíthatatlan folyamatát jellemzi. A tömítettség az energiaellátás likviditását jelzi a tekercs mágneses mezőjében és p L-nél< 0 – скорость возвращения энергии из этого поля. Мощность определяет при p C >0 az energiaellátás likviditása a kondenzátor elektromos mezőjében, és p C-on<0 – скорость возвращения энергии из этого поля.

Legyen a feszültség ui strumi i є szinuszos függvények óra

Itt a struma csutkafázisát nullának vesszük, ami praktikus; Ebben az esetben a feszültség cob fázisa egyenlőnek tűnik φ-vel. Mitt ezen a szinten a környező telkekre gyakorolt ​​feszültségeket

Nyilvánvalóan a lándzsa szomszédos parcelláin végzett ujjatlan gyakorlatokhoz eltávolítjuk a következőket:

Teljes nyomás a kondenzátoron és a tekercsen

A teljes lándzsa feszessége nyilvánvaló a megjelenésen

A kifejezések eltávolításából látható, hogy a tekercsen és a kondenzátoron az időszak alatti átlagos nyomás nullával egyenlő. A középső időszak tehát nehéz. a feszültség aktív, a teljes lándzsa lenyomása közben az átlag megegyezik a támasztással ellátott távolságban fennálló feszültség időtartamának átlagával:

(1.27)

A p x feszültség amplitúdója megegyezik a reaktív feszültség abszolút értékével.

Minden feszültség 2ω frekvencián változik, ami megkétszerezi az áram és a feszültség ω frekvenciáját.

ábrán. 1.14 Egy alatt egy adatdiagram a strum i-ről, a feszültségről és az alakváltozásról

Rizs. 1.14. Diagramok strum i, feszültség
és lökdösni

A diagramon az ábra. 1.14 A r hosszúságú képek. Tudjuk, hogy bármilyen óra legyen is, az átlagérték ugyanaz.

A diagramon az ábra. 1.14 b A képek a tekercsnek megfelelő értékeket mutatják. Itt p L átlagos értéke nulla. Az energia a tekercs mágneses mezőjében tárolódik, ahogy az áramlás az abszolút értékeken túl nő. Amikor p L > 0. Az energia a tekercs mágneses teréből forog, amikor az áramlás abszolút értékben változik. Amikor p L< 0.

ábrán. 1.14 V adott a kondenzátorra továbbított érték. Itt, csakúgy, mint a Kotushkában, a feszültség átlagos értéke nulla. Az energia a kondenzátor elektromos mezőjében tárolódik, ha a kondenzátor feszültsége az abszolút értékek fölé emelkedik. Amikor p C > 0. Az energia a kondenzátor elektromos teréből forog, ha a kondenzátoron lévő feszültség abszolút értékben változik. Amikor p C< 0.

Ez az ábra diagramjainak módosítása. 1.14 bі V A legfontosabb, hogy rövid túlfeszültség esetén, amelyet ezek a diagramok okoznak, a tekercs feszültségének amplitúdója nagyobb, mint a kondenzátor feszültségének amplitúdója. U L > U C. Ez megerősíti a kapcsolatot. ábrán. 1.14 G amelyre a görbe adott, a tekercsből és a kondenzátorból kialakított lándzsa hosszán a feszültség és a feszültség p x. A görbék jellege itt ugyanaz, mint egy macska szorításánál, ezért ebben a helyzetben. Az u x feszültség és a p x feszültség amplitúdója azonban kisebb, mint az u L és p L értékek amplitúdója. Ez annak a ténynek az eredménye, hogy az u L és u feszültségek fázisban vannak.

A diagramon az ábra. 1.14 d Az értékek minden lándzsa skáláján láthatók, ami megfelel az 1. ábra diagramjaiban szereplő összegzett értékeknek. 1.14 A, bі V különben Aі G. Az átlagos nyomásérték megegyezik az előzővel. Ennek az átlagértéknek a térfogata az amplitúdó függvényében változik, amint az a folyóra vonatkozó analitikai virazából is látható. Strum i felemelkedik az u feszültségről a φ vágáson. A 0-tól t 2-ig terjedő óra intervallumban a lándzsa bilincseinek feszültsége pozitív (p > 0), és az energia áramlik a jig-ből a lándzsába. A t 2 és t 3 óra intervallumban a lándzsa bilincseinek feszültsége negatív (p< 0) и энергия возвращается источнику.

Ha Mitt feszültsége a passzív lándzsa szorításain pozitív, akkor ezt a feszültséget Mitt összenyomott feszültségének nevezzük. Ha a passzív lándzsa szorításain a kesztyűfeszesség negatív, akkor ezt a szorítást kesztyűzárásnak nevezzük, ahogyan látszik.

A kesztyűfeszítés fogalma lehetővé teszi, hogy egy formalizáltabb nézet az elektromos lándzsa reaktív és aktív elemeinek fogalmát jelenti. Így reaktív elemeknek nevezhetjük azokat, amelyeknél a mérséklési erőfeszítés integrálja a következő óraintervallumban nulla.

Az elektromos karó aktív elemeiben a mérséklő erőfeszítés integrálja az előző óra intervallumra negatív érték - ez az elem energiaforrás - energiát jelent. A passzív Lanzug elemekben a kesztyűs erőfeszítés integrálja az utolsó óra intervallumban pozitív – ez az elem energiát halmoz fel.

Mivel tehát cosφ > 0, akkor a lándzsába belépő energiát a p(t) görbe pozitív területe jelzi, és inkább az energia felé forog, amit a p negatív területe jelez. (t) görbe.

ábrán. 1.15 különböző óránkénti időközönként a folyam aktív direktíváit szaggatott nyíllal és a „plusz” (+) és „mínusz” (-) jelekkel jelzik a feszültség effektív direktívái a lándzsa szorítóin és a minden szakaszt.

Rizs. 1.15. Az áramlás helyes iránya és a feszültség hatásos iránya
a lándzsa szorítóira és minden parcellára különböző egyórás időközönként

A farokúszókkal ellátott nyilak az energiaáramlás irányát jelzik napi óránkénti időközönként.

ábrán látható séma. 1.15 A Ez a 0 és t 1 közötti óraintervallumnak felel meg, amely idő alatt az áramlás nulláról a maximális értékre nő. Ebben az időben az energia a macskában tárolódik. Mivel a kondenzátor feszültsége az abszolút értéke fölé esik, a kondenzátorban tárolt elektromos mező energiája forog, és a tekercs mágneses terének energiájává változik. Ebben a helyzetben і p L > p Tehát további energia érkezik a dzhereltől a macskába, hogy éljen a lándzsával. Dzherelo vitalitás lantsyug is fedezi az energiát, lesz egy támogatás r.

ábrán látható séma. 1.15 b A t1 és t2 közötti óraintervallumot jelenti. A Strum i ebben az intervallumban megváltozik, és az energia a tekercs mágneses mezőjéből forog, gyakran belép a kondenzátorba, amely feltöltődik, és gyakran hővé alakul az r támasztól való távolságban. Melyik órán van még elegendő áramlás? nagy jelentőségeÉs nyilvánvaló, hogy a feszültség jelentős. Ezért a dzherel az előző órához hasonlóan energiát küld a lándzsába, gyakran támogatással kompenzálva a tevékenység költségeit. A t 2 momentum jellemző, mert az érték megváltozott a lemezen, így a tekercsben az energia változás sebessége megnöveli a kondenzátorba történő energiabevitel sebességét és r támasztékkal a diagramot. Ebben a pillanatban a teljes lándzsa szorítására nehezedő nyomás egyenlő nullával (p = 0).

ábrán látható séma. 1.15 V jelzi az aktuális óra intervallumot t 2 és t 3 között, amely idő alatt a t = t 2 érték nullára változik. Ezalatt az idő alatt az energia tovább forog a tekercsekből, a kondenzátorba kerülve a táblára az r támasztékkal és a jiggel, a csatlakozások a lándzsa befogásával. Ez az időintervallum p< 0.

A teljes vizsgált intervallum a struma periódus felének felel meg (T/2). Ebben az esetben egy energiatermelési ciklus befejeződik, így a kesztyűfeszülés időszaka kétszer rövidebb lesz, mint a struma. A strumacsere periódusának felénél megismétlődik az energetikai folyamat, és a már nem aktív struma közvetlenül megváltoztatja az ágyon lévő összes feszültséget.