Vektorový diagram lc. Vektorové diagramy

U aktivní podpora Napětí a průtok jsou ve fázi, takže vektory napětí Ū R a struma Ī narovnané do jedné strany (obr. 2.1). Smradi mohou ležet na stejné přímce nebo paralelních přímkách. Jaká je souvislost mezi vektory Ū Rta Ī Můžete být přímější, ale ve všech případech je cesta mezi vektory rovna nule .

Poznámka.

Aby se různé vektory, které leží na stejné přímce, nezlobily a jeden od druhého se snadno oddělily, doporučuje se je provádět v jednom kroku a přidávat malé k sobě.

2.2. Indukčnost Ū V indukčnosti je proud ve fázi s napětím po čtvrt periody. Ve vektorovém diagramu jsou čáry mezi vektory Ī L i Ū V indukčnosti je proud ve fázi s napětím po čtvrt periody. Ve vektorovém diagramu jsou čáry mezi vektory Ī záhyby 90º. A zde je souvislost mezi vektory Ū lze orientovat podle plánu, ale jejich vzájemné rozšiřování je nevyhnutelné. Když jsou diagramy zabaleny proti šipce roku, vektor napětí je vpředu Ī L, následovaný vektorem strumy v úhlech 90°

(obr.2.2).

2.3. Pomstychtivost Ū Při kapacitě stoupne napětí z proudu na čtvrtinu periody. Střih mezi vektory Ī C i

Rovná se také 90º, ale když je zabalen do diagramů proti šipce roku, vektor strumy, vektor napětí, je vpředu (obr. 2.3). Vkazane vzájemná retuš

Vektory na diagramech se odehrávají se stejnými směry šipek a napětím a průtokem na diagramu prvku, na který se díváme.

3. Elektrická tryska se sekvenčně připojenými prvky Zavdannya 3.1.

Je nutné vytvořit vektorový diagram Lancugu, který se skládá z postupně spojených prvků (obr. 3.1.).

Ū = Ū Zapišme si další Kirchhoffův zákon ve vektorové podobě: napětí aplikované na lancetu se rovná součtu napětí na všech prvcích: + Ū R 1 Ū L+ + Ū R 2

C(3.1) Velikost napětí na pravé straně čáry je zapsána v pořadí, ve kterém při přecházení obrysu z bodu A (první vstupní svorka) k bodu d

(Další vstupní svorka) nosné prvky se zostřují. Vektory jsou umístěny ve stejném pořadí. Při denních diagramech je okruh obejit přímo do proudu. Je důležité poznamenat, že šipky napětí na kožním prvku lancety vycházejí přímo ze šipek strumy. Pobudova diagramy začínají od vektorové strumy, protože PROTI sekvenční Lanzug

strum je jádrem všech prvků (obr. 3.2, a). Prvním prvkem, na který při obcházení Lancsugu přiostřujeme, je aktivní podpora R Ū R1 je řízena vektorovou strumou Ī , Po pozření klasu těchto dvou vektorů (obr. 3.2, b). Advance element – ​​indukčnost L . Napětí Ū L na něm je nutné sečíst na napětí 3,1 Ū R1. Tom cob vektor Ū L připojené ke konci vektoru Ū R 1 je v souladu s článkem 2.2. směřujeme do kopce - vzadu je předsunutá struma (obr. 3.2, c). Až do konce vektoru Ū L přilashtovemo vektor Ū R 2 , rovné a rovnoběžné s vektorovým strumem Ī (obr. 3.2, d).

Zbývající vektor – Ū Dorazí až do konce vektoru Ū R 2 přímka, tedy. dolů (obr. 3.2, pupen). Vektor Ū , provádění klasu vektoru Ū R 1 na konec vektoru Ū C, i rovná sumi všechny čtyři vektory, což znamená vstupní napětí lancugu (obr. 3.2, e).

Výsledný vektorový diagram umožňuje vypočítat napětí na sousedních pozemcích. elektrická lanceta. Například napětí mezi body A і b záhyby pod napětím na aktivní podpoře Prvním prvkem, na který při obcházení Lancsugu přiostřujeme, je aktivní podpora 1 a indukčnost L ten vektor Ū ab , přímo z klasu vektoru Ū R 1 na konec vektoru Ū L (odečty tečkovanou čarou). Vektor byl proveden podobným způsobem Ū bd , což je prastarý součet vektorů Ū R 2 ta Ū C.

Zavdannya 3.2. Za daný vektorový diagram (obr. 3.3) umístěte lancetu, na kterou se volá.

Diagram ukazuje jeden vektor proudu a pět vektorů napětí, které tvoří vektor Ū :

Ū = Ū 1 + Ū 2 + Ū 3 + Ū 4 + Ū 5.

Mluvíme o tom, že elektrická lanceta se skládá z postupně spojených pěti prvků, kterými protéká jeden a tentýž proud.

Napětí Ū První prvek směřuje k proudu pod úhlem 90º, tedy objem. Dalším prvkem je aktivní podpora, tedy vektor Ū 2 rovnoběžně s vektorovým strumem Ī , uniká s ním ve fázi. Napětí Ū 3 posouvá proud o 90°, proto je třetím prvkem indukčnost. Čtvrtým prvkem je kapacita, protože Napětí Ū 4 stoupá ze strumy pod úhlem 90º (vyskytuje se v protifázi s napětím Ū 3). Zjistil jsem, že zbývající prvek je opět aktivnější, protože Napětí na novém je ve fázi s průtokem. Ū 5 i Ī rovnoběžně a rovně na jednu stranu. Konečný pohled na obvod je na obr. 3.4.

trikutnik pod napětímі pletená podpěra,:

Po sobě jdoucí barva R, C na střídavém brnění: vektorový diagram strumy a napětí, trikubitus napětí. Ohmův zákon v komplexní podobě.

Pokud v takovém potrubí proudí, pak bude pokles napětí způsoben:

de; Vyvolanou vyšší úroveň lze přiřadit k typu výrazu: což názorně demonstrují vektorové diagramy, které se nazývají podtypy trikutnik pod napětímі pletená podpěra,:

Ohmův zákon ve složité podobě:

Sekvenční tryska R, L, C na proměnném toku: vektorový diagram toku a napětí. Jet opir Lanzugové. Napěťová rezonance.

Pokles napětí na lancius: , de: , a . Je důležité porovnat hodnoty a existují tři možné varianty:

V Lancusii je tedy důležitá indukčnost. , a pak . Jaký režim znázorňuje vektorový diagram?.

malý Lantsuzia si tedy cení cti. , což znamená ..

Tato část zobrazuje vektorový diagram na dítě b).

Pokles rezonance napětí ( dítě dovnitř

- Umov rezonanční napětí:, pro koho.

S napěťovou rezonancí nebo režimem blízkým aktuálnímu se struma lancety prudce zvyšuje. V teoretickém případě je při R=0 hodnota nekonzistence. S rostoucím proudem bude narůstat napětí na indukčních a indukčních prvcích, které může často překročit hodnotu napětí napájecího zdroje. Fyzikální podstata rezonance spočívá v periodické výměně energie mezi magnetickým polem induktoru a elektrickým polem kondenzátoru a součet energií polí se stává konstantní. rezonanční křivky se nazývají tlak a napětí v závislosti na frekvenci: Demontované elektrické lancety zminnogo struma

- : komplexní vodivost postupné jehly R, L, trikutánní vodivost, ekvivalent paralelní obvod

- S vodivostí.: ;

nový základ

takový Lanzug: ;

plná vodivost Při zobrazení trikubitu vodivosti na komplexní ploše rozložte aktivní, indukční a plnou vodivost: (div. obr.) a:

Sekvenční schéma propojení R a L lze nahradit paralelním obrácením brnkání přes lancer jako součet aktivního a reaktivního brnknutí:

Rozepínání pocínovaných obvodů provádějte ručně a veďte je ekvivalentní paralela Paralelní elektrický obvod z kondenzátoru a induktoru: náhradní paralelní obvod, vektorové schéma toků. Strumova rezonance.

Komplex

zagalnogo struma

tímto otvorem: ; Jaký režim znázorňuje vektorový diagram? .

Vodivost takové lancety je: ,a Lantsuzia si tedy cení cti. , což znamená . .

Je důležité porovnat hodnoty a existují tři možné varianty. dítě b ).

V Lancusii je tedy důležitá indukčnost. , a pak, . Prvním prvkem, na který při obcházení Lancsugu přiostřujeme, je aktivní podpora Jaký režim znázorňuje vektorový diagram?

Indukovaná mentální rezonance platí pouze pro nejjednodušší obvody s následným nebo paralelním zapojením indukčních a amnesických prvků.

Napětí v elektrické tyči výměnného bubnu: tlak v prvcích R, L, C. Reaktivní napětí Indukčnost a kapacita. Tricutnik tlačení. Aktivní, reaktivní, plné a komplexní napětí každého kopí.

Intenzita přenosu a přeměny energie se nazývá napínání :

- mitteve význam námahy v elektrickém kopí: , Berouce fázi napětí klasu jako nulu a součet fází mezi napětím a brnkáním jako , Zamítnuto:

Napětí rukavic má zejména konstantní napájení a harmonické napájení, jejichž mezní frekvence je 2x větší než mezní frekvence napětí a průtoku.

Když je napětí negativní a když je mlha (úžasná postava), když uі i tedy různá znamení. Pokud je na dvousvorkovém obvodu stejnosměrné napětí a tok, energie se otáčí z dvousvorkového obvodu ke zdroji života.

Toto obrácení energie je způsobeno skutečností, že energie je periodicky ukládána v magnetických a elektrických polích, od indukčních po Významné prvky, co zadat před sklad dvouterminálové sítě;

Energie, kterou jerel předá bipolární síti v průběhu hodiny t dražší.

Průměr za období hodnoty kmen domobrany volal aktivní namáhání: , [W]; Když se podíváme na co, vezmeme to: . Napětí je aktivní, kombinované s pasivním dvojpólem, který může být záporný (jinak bude dvoupól generovat energii), tzn. na vstupu pasivní bipolární sítě. Vipadok P=0, teoreticky možné pro dvoukoncovou síť, která nemá aktivní podpěry a obsahuje pouze ideální indukční a amnestické prvky.

- napětí na rezistoru(Ideální aktivní podpora) vychází pouze s tím, že je aktivní, protože Průtok a napětí jsou ve fázi:

- napětí na indukčnosti cívky(Ideální indukčnost) neodpovídá:

Protože

- Brnkání stoupá ve fázi s napětím, pak: ; Ve fázi 1-2 se energie uložená v magnetickém poli cívky zvyšuje. Ve fázích 2-3 - mění se a otáčí se kolem dzherelo. napětí na kondenzátoru

(ideální kapacita) také nevyhovuje: Strum zde předchází napětí, tj. Včetně induktoru a kondenzátoru nemají nevratnou přeměnu energie na jiné typy energie. Zde nedochází k cirkulaci energie: elektrická energie se ukládá v magnetickém poli cívky popř Kondenzátor pokračuje čtvrtou periodou a během další čtvrtiny periody se energie opět otočí na limit. V důsledku toho se indukční cívka a kondenzátor nazývají reaktivní prvky a jejich podpora X L , a , pak komplex zvýšené namáhání:

- tricut tlačení- Vibrace komplexních tlaků na komplexní plochu (v případě nástupu deprese).

Aby se zjednodušila analýza a členění lancet, musí být vektory zcela opraveny.

V elektrotechnice vektory reprezentují sinusové změny EPC, napětí a toků a kromě vektorů, které reprezentují síly a plynulost v mechanice a tyto vektory rotují s konstantní mezní frekvencí i neznamenají přímo dii.

Je přijatelné, aby poloměrový vektor OA (obr. 2.3, a), který je ve stejném měřítku hodnotou amplitudy EPC E t, obtékal konstantní mezní frekvenci ω = 2 πf proti šipce výročí. Promítání vektoru OA na celou vertikální rovinu (celý na) bude stejný

O a = OA sin α.

Virus OA prostřednictvím hodnoty amplitudy EPC E T a α skrz ωt, Vezmeme vyjádření hodnoty mitt EPC, která se mění sinusově:

e = E t sin ωt.

Graf hodnoty Mittens EPC je na Obr. 2,3, b. Pro začátek je vybrán okamžik hodiny, kdy se vektor poloměru blíží vodorovné čáře (všechna x).

Malý

2.3. Obtékající vektory (a) a graf hodnoty mitt sinusového EPC (b) t Yakscho v tuto chvíli =0 vektor poloměru OA sleduje přímku vedenou od ψ k ose x, pak projekci oa"

A proto budou EPC extrémně rovnocenné

Oa = OA sin (ωt + ψ), e = E m sin (ωt + ψ).

Podobně si lze představit vzhled vektorů, které se obtáčí kolem šipky roku s konstantní mezní frekvencí, napětím a průtokem. Rozrakhunok Lanzygiv sinusová struma vibrovat při různých hodnotách EPC, napětí a průtoku. Za jakých okolností E, U, I Je snazší pracovat s dalšími vektory, které se obtáčí místo slučování Mittových hodnot, і, i E , určit skutečné hodnoty výsledků, E, U já

integrace harmonických funkcí. Přiměřenost těchto opatření lze posoudit následovně.

Je přípustné, aby se v kterémkoli uzlu lancety změnilo brnknutí (obr. 2.4 a) ve vztahu k hodnotám brnknutí i 1 a i 2:

i 1 = I 1 m sin (ωt + ψ 1);

i 2 = I 2 m sin (ωt + ψ 2).

Je nutné vypočítat strum i.

Na základě prvního Kirchhoff-Mittevova zákona význam brnkání

i = i 1 + i 2,

Strum i lze vypočítat analyticky pomocí trigonometrických transformací nebo graficky přidáním mittev grafů hodnoty strumů i 1 a i 2, jak je znázorněno na Obr. 2,4, b. Výsledný proud se také mění sinusově a podobně jako na Obr. 2,4, b

Malý

2.4. Přidání sinusových strum za další vektory (a): grafy mittových hodnot strum (b)

i = I m sin (ωt + ψ).

Mnohem jednodušší je vytvořit složené strumy i 1 a i 2 reprezentací amplitud strum ve formě vektorů a jejich sklonu podle pravidla rovnoběžníku. Na Obr. 2.4 a amplitudy brnknutí I 1 m a I 2 m jsou zobrazeny ve formě vektorů pod okraji fází klasu ψ 1 a ψ 2 podél osy x. Po hodině t se vektor otočí do směru α = ωt. Projekce amplitud na celý komplex

i 1 = I 1 m sin (ωt + ψ 1);

i 1 = 1 1 m sin (ωt + ψ 1);

Spojením vektorů I 1 m a I 2 m podle pravidla rovnoběžníku (div. obr. 2.4 a) zjistíme amplitudu výsledného proudu I m. Součet průmětu brnknutí I 1 m a I 2 m je stejný jako průmět výsledného brnknutí I m:

i = i1 + i2. Tento výsledek potvrzuje Kirchhoffův první zákon pro Lanzugův uzel, který je vidět (div. obr. 2.4, a). 3 Obr. 2.4. a je zřejmé, že dochází k vzájemné rotaci vektorů I 1 m ,já 2 m ta já m

Měl by se nějaký okamžik stát neměnným, aby se smrad točil se stálou klimatickou frekvencí? Podobně můžete vypočítat součet počtu sinusových změn se stejnou frekvencí napětí nebo EPC. Například sekvenční lanceta střídavého proudu má tři napětí:

u 1 = U 1 m sin (ωt + ψ 1);

u 2 = U 2 m sin (ωt + ψ 2);

u 3 = U 3m sin (ωt + ψ 3).

Součet u = u 1 + u 2 + u 3 lze vypočítat cestou skládání vektorů jejich amplitud (obr. 2.5) Obr.

Rýže. 2.5. Vektorový diagram napětí

m = 1 m + 2 m + 3 m

a poté zapište výsledné napětí u = U m sin (ωt + ψ).

Soubor několika vektorů, které se ovíjí stejnými čarami jako elektrická kopí, se nazývá vektorový diagram. Označení vektorových diagramů nebude pro amplitudu, ale pro plnou hodnotu

. Vektory hodnot, které působí, se liší od vektorů hodnot amplitudy pouze na stupnici, protože .

já = já jsem / Když spouštíte vektorové diagramy, nechte jeden z výstupních vektorů růst v rovině a ostatní vektory - pod odpovídajícími vrstvami až do výstupu. V tomto případě se ve většině případů lze obejít bez vykreslování souřadnicových osі na.