Kolivannya.

Dobře Dobrý
Vidminno Kolivannya se nazývají ruchy a procesy, které se vyznačují melodickým opakováním v hodině. Kolivannya je široce rozšířena v příliš velkém množství světla a může změnit přírodu.

Ten může být mechanický (kyvadlo), elektromagnetický (oscilační obvod) a další typy kmitání. Vilnimi nebo silný

colivania, tzv. colivania, které jsou generovány ze samotného systému poté, co byl zaveden aktuálním přílivem ze stavu vyrovnání. Pažbou lze zatlouct pytel zavěšený na nitích. Dám zvláštní roli v procesech kolivaniye existuje nejjednodušší forma kolivan - harmonické zvuky..

Harmonická řezba je základem jednotného přístupu k řezbářství různého charakteru, fragmenty řezby, které se sbíhají v přírodě a technologii, často se blíží harmonickým, a periodické procesy jiných Forma může být použita jako překryv harmonických colivanů.Harmonické koledování

Jedná se o tzv. fluktuace, kdy se hodnota, která kolísá, mění v čase podle zákona sinus (jinak; -kosinus Rivnyannya harmonický kolivan vypadá takto: de A - amplituda kolivan hodnota největší ventilace systému v závislosti na poloze ekvalizéru)

kruhová (cyklická) frekvence. se nazývá kosinusový argument, který se periodicky mění Kolivanská fáze

. kolivan fáze znamená posun kolivaniya závisí na poloze ekvalizéru v daném okamžiku t.

Konstanta φ je hodnota fáze v čase t = 0 a nazývá se fáze klasu ν.
. Hodnota fáze klasu je určena výběrem klasu ze strany na stranu. Hodnota x může být vyplněna hodnotou, která leží mezi -A a +A. Interval hodiny T, po kterém se opakují písně kolivalního systému,

nazývané Kolivanské období

Graficky lze harmonické vibrace znázornit jako poloha x pohled t (obr. 1.1.A), a metoda zjevné amplitudy (metoda vektorového diagramu)(Obr.1.1.b) .

Amplitudová metoda, která je obalena, umožňuje vizuálně znázornit všechny parametry, které jsou zahrnuty v úrovni harmonických vibrací. Je to užitečné, protože vektor amplitudy A Je to užitečné, protože vektor amplitudy rozšíření pod řezem φ k ose x (oddíl 1.1. B), pak je jeho průmět na celé x modernější: x = Acos(φ).
.

Toto je fáze klasu.

Yaksho vektor Pokud má obal svinutou tekutost, která je podobná kruhové frekvenci, pak se projekce konce vektoru bude pohybovat podél osy x a získá hodnotu, která leží v rozsahu od -A do +A, a souřadnice této projekce Zákon se v čase mění: Přidáním vektoru se tedy zvýší amplituda harmonické vibrace, přímo vektor na začátku okamžiku řeší celou fázi vývoje jinikh kolivan.

Hodina, během níž amplitudový vektor udělá jednu novou revoluci, starověké období T harmonických zvuků.

Počet vektorových otáček za sekundu se rovná frekvenci vibrací ν.

Ve své nejjednodušší podobě je Kolivan

harmonická melodie - změny, při kterých se v čase mění posunutí bodu z polohy ekvalizéru podle zákona sinusového a kosinusového. Takže když je kulička rovnoměrně omotaná kolem kůlu, její projekce (stín při paralelních změnách světla) působí na vertikální clonu (obr. 13.2) harmonickým srážejícím se prouděním. Upravenou polohu rovnováhy při harmonických pohybech popisuje rovnováha (která se nazývá kinematický zákon harmonického pohybu) ve tvaru:\(x = A \cos \Bigr(\frac(2 \pi)(T)t + \varphi_0 \Bigl)\) nebo \(x = A \sin \Bigr(\frac(2 \pi)(T) t + \varphi"_0 \Bigl)\) Je to užitečné, protože vektor amplitudy de X- Směs - hodnota, která charakterizuje polohu bodu, která v daném čase kolísá Upravenou polohu rovnováhy při harmonických pohybech popisuje rovnováha (která se nazývá kinematický zákon harmonického pohybu) ve tvaru: t

Jakmile je poloha rovna upravena, upraví se vzdálenost od polohy rovna k poloze bodu v daném čase; - amplituda těla - maximální kontrakce těla z polohy rovnováhy; bod, který kmitá, je maximálně posunut z polohy ekvalizéru, pak \(\varphi_0 = 0\) a posunutí bodu z polohy ekvalizéru se mění podle zákona

\(x = A \cos \frac(2 \pi)(T)t.\)

Pokud je bod, který kmitá, v t 0 = 0, v poloze stabilního vyrovnání, pak se posunutí bodu z polohy vyrovnání mění podle zákona

\(x = A \sin \frac(2 \pi)(T)t.\)

Velikost PROTI, perioda otočení se rovná počtu nových hovorů, které proběhnou za 1 s, volané Kolivan frekvence:

\(\nu = \frac(1)(T) \)(v jednotce CI frekvence є hertz, 1Hz = 1s -1).

Asi hodinu Upravenou polohu rovnováhy při harmonických pohybech popisuje rovnováha (která se nazývá kinematický zákon harmonického pohybu) ve tvaru: bázlivé tělo N povnikh kolivan, tedy

\(T = \frac(t)(N) ; \nu = \frac(N)(t).\)

Hodnota \(\omega = 2 \pi \nu = \frac(2 \pi)(T)\), která ukazuje, jak moc se těleso pohybuje za 2 \(\pi\) h, zavolejte cyklická (kruhová) frekvence.

Kinematický zákon harmonického pohybu lze zapsat ve tvaru:

\(x = A \cos(2\pi \nu t + \varphi_0), x = A \cos(\omega t + \varphi_0).\)

Graficky je místo posunutí bodu, které kolísá, znázorněno kosinusovou vlnou (nebo sinusovou vlnou) v čase.

Na malém 13.3 a zobrazení grafu polohy v hodině posunutí bodu, která se mění podle polohy rovné pro pokles \(\varphi_0=0\), tedy.

\(~x=A\cos \omega t.\)

Je jasné, jak se plynulost bodu, který kolísá, v čase mění.

Pro koho známe toto roční období: - změny, při kterých se v čase mění posunutí bodu z polohy ekvalizéru podle zákona sinusového a kosinusového..

\(\upsilon_x = x" A \sin \omega t = \omega A \cos \Bigr(\omega t + \frac(\pi)(2) \Bigl) ,\)

de \(~\omega A = |\upsilon_x|_m\) - amplituda průmětu tekutosti na celek Tento vzorec ukazuje, že při harmonických pohybech se projekce tělesné fluidity do celého těla mění podle harmonického zákona se stejnou frekvencí, s jinou amplitudou a postupuje ve fázi míchání \frac(\pi)(2)\) ( Obr. 13.3), b). Pro urychlení pokládání

ax(t)

Víme, jak postupovat hodinu po hodině na základě projekce likvidity: \(~ a_x = \upsilon_x" = -\omega^2 A \cos \omega t = \omega^2 \cos(\omega t + \pi),\)

de \(~\omega^2 A = |a_x|_m\) - amplituda průmětu zrychlení na celek X. S harmonickou hudbou, projekce

upevnění

posune posun ve fázi (obr. 13.3, c).

Podobně je možné vytvořit grafy vkladů \(~x(t), \upsilon_x(t)\) a \(~a_x(t),\) jako \(~x = A \sin \omega t\) na \(\varphi_0 =0.\)

Vrahovuchi, \(A \cos \omega t = x\), vzorec pro zrychlení lze napsat

Zrychlená projekce se tedy liší od zrychlené a x = x " ", pak lze odvození vztahu zapsat ve tvaru:

\(~a_x + \omega^2 x = 0\) nebo \(~x"" + \omega^2 x = 0.\)

Zbývající žárlivost se nazývá k rovným harmonickým kolivanům.

Fyzikální systém, ve kterém se mohou vyskytovat harmonické vibrace, se nazývá harmonický oscilátor, a hodnost harmonických kolivanů - rovna harmonickému oscilátoru.

Literatura

Aksenovich L. A. Fyzika na střední škole: Teorie.

Zavdannya.

Testi: Navch.

Návod na instalace, které zajistí odstranění zipu.

seredovishch, osvětlení / L. A. Aksenovich, N. N. Rakina, K. S. Farino;

Podle ed.

K. S. Farino.

– Mn.: Adukatsiya i vihovannya, 2004. – S. 368-370.

Harmonická řezba je základem jednotného přístupu k řezbářství různého charakteru, fragmenty řezby, které se sbíhají v přírodě a technologii, často se blíží harmonickým, a periodické procesy jiných Forma může být použita jako překryv harmonických colivanů.

Například množství harmonicky kolísá a mění se v průběhu hodiny následujícím způsobem:

kde x je hodnota veličiny, která se mění, t je hodina, ostatní parametry jsou konstantní: A - amplituda zvlnění, ω - cyklická frekvence zvlnění, - druhá fáze zvlnění, - fáze klasu zvlnění.

Uralizované harmonické kmitání v diferenciálním pohledu

jak se tomu říká rovná se silných harmonických kolivanů (v diferenciální formě).

Úroveň (1) je spojena s diferenciální úrovní (2).

Fragmenty rovnice (2) jsou diferenciální rovnicí jiného řádu, k získání nového řešení jsou potřeba dva klasy (pak se určí konstanty A a  , které vstupují před rovnici (1));

například poloha a tekutost kolivalního systému v t = 0.

Matematické kyvadlo je oscilátor, což je mechanický systém, který se skládá z hmotného bodu, který je umístěn na neroztažitelné niti nebo na neroztažitelné niti v rovnoměrném poli gravitačních sil. Období malých mocných kmitů matematického kyvadla dosáhlo svého konce l nezničitelně zavěšeno v homogenním gravitačním poli ze zrychlení volného pádu g starověké

A neležte pod amplitudou a hmotností kyvadla.

Fyzikální kyvadlo je oscilátor, což je pevné těleso, které kmitá v poli libovolných sil v bodě, který není středem hmotného tělesa, nebo neochvějnou osou kolmou k přímým silám a neprochází středem hmotného tělesa. hmota Oh tělo. Mechanické harmonické kmitání- jedná se o přímočarý, nerovnoměrný pohyb, kdykoli se souřadnice tělesa, které kmitá (hmotné body) mění podle zákona kosinusu nebo sinusu v čase.

Zjevně až do tohoto bodu zákon změny souřadnic v místě vypadá takto:

De wt – hodnota pod znaménkem kosinus a sinus; w- Koeficient, fyzická náhrada jakéhokoli druhu se ukazuje jako nižší; Mechanické harmonické kmitání, A – amplituda mechanických harmonických kmitů. Nivelace (4.1) je hlavní kinematickou nivelací harmonických mechanických pohybů. Pojďme se podívat na útočnou pažbu..

Vezměme všechny Oh (obr. 64). Z bodu 0 nakreslíme kružnici o poloměru R = A. Necháme bod M z polohy 1, aby se začal drolit se stálou plynulostí proti (nebo se stálým snížením rychlosti v = wА

).

Po deseti hodinách t poloměr otočte f: f = hm. Pro bod M, který se hroutí podél kůlu, hodnota w znamená jeho měkkost. Jaký je fyzikální posun hodnoty w pro bod M x, který způsobuje mechanické harmonické vibrace? Mechanické harmonické kmitání Souřadnice bodu M x, který však kolísá v aktuálním okamžiku hodiny t i (T +1) (od hodnoty periody T), pak A cos hmotnost = A cos w (t + T) a ce to znamená

(t + T) - hmotn. = 2 PI(Vzhledem k periodicitě funkce kosinus). Hvězda křičí Také pro hmotný bod, kde jsou harmonické mechanické vibrace, lze hodnotu w interpretovat jako počet vibrací na skladbu. Mechanické harmonické kmitání cyklus hodinu, žárlivý 2l ..

Ta velikost

Velikost volal cyklický (nebo.

kruhová) frekvence

Protože bod M nezačíná svůj pohyb od bodu 1, ale od bodu 2, bude zarovnání (4,1) vypadat takto:

f 0 volání fáze klasu Plynulost bodu M x je určena souřadnicemi hodiny: Zrychlení bodu, který je za harmonickým zákonem, je významné, protože připomíná plynulost:

Ze vzorce (4.4) je zřejmé, že plynulost bodu, který způsobuje harmonické vibrace, se také mění podle kosinového zákona.

Plynulost ve fázi však posunuje souřadnici o

PI/2

. Zrychlení při harmonické srážce se mění podle kosinusového zákona, ale posouvá souřadnici ve fázi.

n

Přejděte k pružině (obr. 63), posunuté vodorovně a zajištěné v bodě 0, s jedním koncem připevněným k tělu hmotou tak, aby se s ní dalo pohybovat podél osy bez tření.

Koeficient tuhosti pružiny není ve srovnání s k vysoký.

Těleso vidíme vnější silou z pozice rovnosti a je to přípustné.

Pak má osa x na těle menší sílu pružiny, podle Hookova zákona, modernější: F ypr = -kx.

Pohled Rivnyannaya rukh tohoto těla matima:

Ekvivalentně (4.6) a (4.9) potřebujeme dva základní kroky: Ze vzorců (4.2) a (4.10) můžeme odvodit vzorec pro dobu napnutí pružiny: Matematické kyvadlo je těleso o hmotnosti m, zavěšené na dlouhém, nenatažitelném vláknu i malé hmotnosti. Poloha tohoto tělesa je ovlivněna gravitační silou a silou pružiny závitu..

Tyto síly jsou stejně důležité.

Jak navléci vlákno A Pokud je poloha stejná, pak na tělo působí stejné síly, ale již se navzájem nerovnají a tělo se začne hroutit pod vlivem skladové síly gravitace, přímo vyvíjející sílu na oblouk a mg sin Poloha tohoto tělesa je ovlivněna gravitační silou a silou pružiny závitu..

A Houpačka kyvadla se začíná zvedat: Znaménko minus na pravé straně znamená, že síla F x = mg sin a směřuje proti odečítání.